Методы повышения эффективности процессов добычи и транспорта газа, страница 52

но и таким преобразованием переменных, при котором будут выделены составляющие, наиболее сильно изменяющиеся в процессе фазового перехода. К таким составляющим, как по-


95


казано в данном примере, относится сжимаемость газовой фазы и ее мольная доля.

Преобразуя выражения (111.42) и (111.43) так, чтобы усилить влияние этих составляющих, получим

pQ^ClzU                                                                                       (111.46)

-N)^c*zU,                                                                                (Ш.47)

84 8 Т

где Ci =

84,8 Т и с2=— —постоянные для данных процессов
й                                    величины.

dSt

/

A

V

На рис. 111.12 и 111.13 представлены эти зависи­мости. ' Они имеют четкий перелом в точке фазового перехода.

2 7

*

9                 /50

Рис. III. 12. Зависимость

200 р,нгс/см*

fdp\

' — т отр

ооо

Q

о<х>-<

200

780

/SO

Щ Рис. III.13. Зависимость ( ~ )т от р

 160     780 р,мгс/смг

 МО

Однако в рассмотренных примерах мы приняли, что случайные ошибки и по­мехи не влияют на наши измерения, т. е. равны нулю. В действительности при проведении экспери­ментальных исследований таких процессов погреш­ности и помехи (будем на­зывать их в дальнейшем шумы прибора) могут зна­чительно влиять на полу­чаемые зависимости и по величине сигнала быть даже выше выделенного нами сигнала (шума систе­мы) с начала фазового перехода. Поэтому поиск фазового перехода заклю­чается в одновременном проведении двух процессов: усилении сигнала самой системы о начале фазового перехода и гашении посто­роннего шума. Такое гаше­ние шума основано на раз­ной природе шумов (при­бора и самой системы). Этот процесс — фильтра­ция шумов, достигается с помощью метода статисти­ческого дифференцирования [40].


На рис. III. 14 а, б и на рис. 111.15 показаны результаты, по­лученные для газоконденсатной системы с газоконденсатным фактором 286 см33. Для этой системы были использованы эк­спериментальные данные. Давление начала конденсации в объеме было определено экспериментально и равно 275 кгс/см2.


а

р, кгс/см2


Рис. III.14. Зависимость давления от количества отобранного газа (а) в объеме (/) и в пористой среде (2) и статистиче­ское дифференцирование 250 этой зависимости по ко­личеству отобранного га­за (б); рп. к = 275 кгс/см2 V) и рНт к=280 кгс/см2 (2)


к.

п

к   2

т


 250    300р.тс/снг




Рис. III. 15. Статистиче­ское дифференцирование зависимости     p/(Qa&a

фотб) ОТ (фзап—Фотб) ПО   (Qaan—<3отб) В объе-

ме (/) ив пористой сре­де (2)


2,0

1,0


2WO


■W

2300


2500


п "отб


Давление начала конденсации в объеме, определенное по методу статистического дифференцирования, по зависимости р от фотб получилось равным 280 кгс/см2. Более четкий перелом наблюдается при статистическом дифференцировании зависи­мости p/(Qa&n—Фотб) от QOT6, построенной в соответствии с (111.43) при /7 = 275 кгс/см2 (см. рис. III.7).

Аналогичные результаты были получены при определении
давления насыщения в пористой среде пластовых смесей, а так­
же в объемной фазе (см. рис. III.7). При определении давления
насыщения в пористой среде сравнивались два метода: метод
измерения разности потенциалов [31] и объемный метод с обра­
боткой полученных результатов методом статистического диффе­
ренцирования. Оба эти метода дали примерно одинаковые ре­
зультаты.                                                               '

Следует отметить, что уменьшение длины участков при статистическом дифференцировании (т. е. увеличение числа эк-