Методы повышения эффективности процессов добычи и транспорта газа, страница 109

В практике эксплуатационных расчетов газопроводов поль­зуются параболическим оператором, получающимся из (VII:2) при отбрасывании инерционного члена (dlpw)/dt( Для длинных газопроводов, характерных для реального процесса эксплуата­ции газотранспортной  системы   при решении   прямых   зад-ач

14 Зак. 2194                                                                                                                            209


транспорта, это достаточно убедительно   обосновано   в работе [47].

Таким образом, при решении задач, рассматриваемых в дан­ной работе, гиперболическую систему (VII.2) можно упростить и свести к параболической системе вида

др   Xpw2п

 + с
dt        дх

В некоторых случаях систему (VI 1.3) бывает удобно свести к одному уравнению вида




dp          .     dp и= a sign- и

dt            e. дх   дх

где

а =


а*


(VII.4)


Покажем, что (VII.4) удовлетворяет теоремам Редхеффера, и для нее применимы теоремы сравнения [20]. Согласно теореме Редхеффера для произвольного параболического оператора

Tu = ut~f(x, Ки, их> ихх)\

*€[0,-Х], /610, Т]                                                                                       (VII.5)

выполняются условия строгой монотонностц.

Здесь щ, их> ихх — соответственно частные производные по t, x

с оператором граничных условий вида

(ипри^0,0<*<£

U — k(x, t,u, ux) при *>0,

где

k __ f ^i (*» ^' "» и*) ПРИ х = ^  {х, t, м, их) при х = L

и ограничениями вида: 1) f(x, t, и, их, ихх) —не убывает моно­тонно по ихх; 2) k(x, t, и, их) —не убывает монотонно по их.

Иными словами,  если для функций   и, уес{{0 Цх[0, T]} и иг, v^c2{[0, L] и [0, Т]} справедливы соотношения.

в области {(0, L)(0, Г)} и Rtt<Rv

2J0


на границе и в гиперплоскости /=0, то

и < v                                                                                        (VII.9)

в области {[О, L][0, T]}, где  с — пространство непрерывных функций; (...) означают только граничные точки отрезка; [...| означают внутренние точки отрезка.

Проведя несложное преобразование (VII.4), получим


dt


= а


Так как из условий эксплуатации газопровода всегда а>0,

Р>0, 1/ \-jfc I >0, то, очевидно, первое условие теоремы Ред-

хеффера выполняется.

Для проверки выполнения второго условия теоремы Ред-хеффера следует задаться формой граничных условий. Не ограничивая общности, рассмотрим смешанную краевую задачу

р (х, 0) = ф |

Р(О, 0 = /iw                                                                                       (VII. 10)

где fi(t), /2(0—некоторые заданные функции; В— константа. Объединив (VII. 10), нетрудно получить

kt(x, t, и, их) = 0;


k2(x, t, и, их)^р(х, t)— i/ —-,


дх


, t)


Из выражения k2(x, t, и, их) видим, что оно является мо­нотонно неубывающим по др/дх. Следовательно, второе усло­вие теоремы Редхеффера выполняется, а поэтому теорема Ред-хеффера полностью справедлива для уравнения (VII.4), опи­сывающего транспорт газа. Теперь отыщем достаточно хорошие оценки решения уравнения (VII.4) при различных граничных условиях. Для решения этой задачи сформулируем и докажем ряд теорем.

Теорема 1. Пусть при выполнении условий (VII.10) функции fi{t), /г(0» <Р(ЛГ) выбраны следующим образом: Д(/)—неубы­вающая; f2(t)—невозрастающая; *е[0„ оо]; ф(л:)^0 удов­летворяет следующему соотношению:



и


*■


211


Тогда для любого xe[0,-L]. решение уравнения

ар2

дРд, Г а* га* у


является неубывающей функцией по t. Иными словами, выпол­няется соотношение

(VII. 11)

р{х, t')^p(x, t") при *'< Г, л: 6 [О, Ц.

Теорема 2. Видоизменим несколько условия теоремы 1.
Пусть fi(tf)—невозрастающая функция,  a f$(t)—неубываю­
щая; te[0, оо]- ф(л:)^О удовлетворяет  следующему соотно­
шению:


дх


 В


дх