Необходимость.
Пусть точка покоится: , тогда
,
,
и уравнение относительного
движения (31.11) дает второе условие в (31.17):
.
Достаточность.
Пусть выполнены условия (31.17), тогда уравнение относительного движения принимает вид
или
.
После скалярного умножения этого
равенства на получаем интеграл:
,
,
, где
–
произвольная постоянная. В силу начального условия
. Следовательно,
. Теорема доказана.
Второе из
равенств в (31.17) называют векторным уравнением относительного равновесия. В
подвижной системе координат оно эквивалентно
системе трех уравнений
,
(31.18)
называемых уравнениями относительного равновесия точки в декартовых координатах. При выполнении условия
их можно разрешить
относительно координат и тем самым найти положение
равновесия (одно или несколько), в которых точка будет покоиться.
32. Относительное движение у поверхности Земли.
Известно, что гелиоцентрическая система отсчета (связанная с центром Солнца) является инерциальной системой с высокой степенью точности. Геоцентрическая же система отсчета, имеющая начало в центре Земли и жестко с нею связанная, не является инерциальной системой в силу движения Земли по орбите и вращения вокруг своей оси. Рассмотрим некоторые особенности движения точки в этой неинерциальной системе.
1°. Уравнение движения. Вес тела.
Пусть
– инерциальная
гелиоцентрическая система отсчета, связанная с Солнцем
.
Свяжем с Землей
– средой
– геоцентрическую (неинерциальную) систему
, совместив начало
с
центром Земли, ось
– с земной осью и проведя оси
,
в
плоскости экватора (Рис.74). Будем рассматривать в этой системе относительное
движение точки
массы
у
поверхности Земли. Обозначим через
и
силы притяжения точки Землей
и Солнцем
и через
– равнодействующую всех прочих сил (например,
реакцию связи, сопротивление среды и т.п.), тогда динамическое уравнение
относительного движения, согласно (31.11), будет
.
(32.1)
Пусть – угловая скорость вращения Земли.
Известно, что эта скорость постоянна и численно равна
,
об/сут
р/с
р/с.
Тогда угловое ускорение у Земли
будет отсутствовать: , и переносная сила инерции
будет представлена суммой двух составляющих
,
(32.2)
где –
полюсная сила инерции, а
– центробежная сила
инерции. Внося силу (32.2) в уравнение (32.1), будем иметь
.
(32.3)
Обозначим
через массу Солнца и через
– вектор-радиусы точек
и
в
гелиоцентрической системе
. При движении в
окрестности Земли модуль относительного вектор-радиуса имеет порядок земного
диаметра
:
и он
несравненно меньше расстояния
от Земли до Солнца:
. Поэтому в векторной сумме
вторым слагаемым допустимо пренебречь
сравнительно с первым и с высокой степенью точности принять
. В этом приближении сила притяжения точки
Солнцем будет равна
.
(32.4)
Запишем
уравнение движения Земли массы в гелиоцентрической
системе
под действием силы притяжения к Солнцу
.
Умножив это
равенство на отношение и приняв во внимание
(32.4), для силы притяжения к Солнцу (32.4) получим представление
.
Теперь легко
видеть, что в (32.3) силы и
взаимно уравновешиваются:
;
(32.5)
обозначив еще через равнодействующую сил
и
:
,
(32.6)
можно записать (32.3) в виде
.
(32.7)
Уважаемый посетитель!
Чтобы распечатать файл, скачайте его (в формате Word).
Ссылка на скачивание - внизу страницы.