ако |
^min |
Ak= =1-** (р*) |
|
4 |
0,8 |
0,2 0,5 1,0 5,0 |
4,0 9,0 16,0 27,0 |
0,5 |
0,2 0,5 1,0 |
30,0 56,0 75,0 |
|
0,1 |
0,20 0,02 0,08 |
96,7 33,9 18,8 |
|
0,4 |
0,8 |
0,2 0,5 1,0 5,0 |
0,4 0,9 1,8 5,8 |
0,5 |
0,2 1,0 2,0 5,0 |
3,5 13,0 19,0 24,0 |
|
0,1 |
0,2 0,5 1,0 2,0 |
28,8 46,7 56,3 59,8 |
|
0,04 |
0,8 |
0,5 1,0 2,0 5.0 |
0,09 0,2 03 0,6 |
0,5 |
0,2 0,5 0,7 1,0 |
0,4 0,8 1,1 1,7 |
|
0,1 |
0,2 0,5 1,0 2,0 |
3,3 8,0 8J |
10*
147
мается разность между k* = \ n безразмерным значением коэффициента проницаемости при снятии нагрузки на образец (т. е. восстановлении давления).
Расчеты проводятся следующим образом. Для определенного значения ам при t]k = 0 рассчитывается k, соответствующее определенному р*тп. Затем для разных значений r\k находятся величины /г*, достигаемые при восстановлении давления до р* = 1. Разность между первоначальным значением проницаемости k* = \ и k* при р* = 1 и дает величину относительного необратимого изменения коэффициента проницаемости Ak. Результаты для одного из вариантов расчета показывают, что для значения безразмерного минимального давления /?*min=0,l применительно к трещиноватому коллектору (ah0 = A) возможны пластические деформации при т!^ = 0,2. Для гранулярных коллекторов {ам=0,4) при том же значении p*min пластические деформации возможны при ци= 1.
Уравнения неустановившейся фильтрации газа в упругопластичных и пластичных коллекторах
Для вывода дифференциального уравнения неустановившейся изотермической фильтрации газа в упругопластичном пласте воспользуемся уравнением неразрывности для фильтрационного потока в пласте переменной мощности [48, 59]
-f- [9uh (х, y) + -j- [pvh (*, у)] + h (*, у) д (p*m) = 0. (94)
ojc ay ot
Выражения для проекций вектора скорости фильтрации в точке пласта с координатами х, у, согласно закону Дарси, запишутся в виде:
k (х, у, р)ф . k(x, у, р)dp
U =------------- —------- —- , V — —- \i(p) дх ц(р) ду
Уравнение состояния для реального газа имеет вид:
рврат_£_. (96)
г (р) Par
Коэффициенты проницаемости и пористости для той же точки пласта согласно предыдущим рассуждениям равняются
k (х, у, р) = k0 [pmln (х, y)lpnfk *~ak [р {х, у)/ра]аь;
(97)
т(х, У, р) = Щ\Рт\А*> У)/Рн)ато~ак[Р{х. у)/рв]ат-Подставив (95), (96) и (97) в (94), получим
dx L |
V*(p)z(p) V ^ dx
148
(Pmm/Рн)^0 °
\i* (p) Z (p)
_ 2цат« (x, y)h(x, y)m0 д
k0 dy
-h(x, у)^-\ =
-ат 0~ат |
(Ртт/Рн) (Р/Рн)"
(98)
Дифференциальное уравнение (98) описывает процесс неустановившейся фильтрации реального газа в реальной неоднородной упругопластичной пористой среде. Уравнение (98) — нелинейное дифференциальное уравнение параболического типа. Знак \\ указывает, что уравнение (98) справедливо как для случая снижения давления, так и для его восстановления.
Для гранулярных коллекторов с незначительными необратимыми изменениями пористости уравнение неустановившейся фильтрации (98) записывается в виде
]- |
IX* (р) Z (р) |
(Ршш/Рн)
\у* (р) г (р)
2цата
(х, y)h(x,
у) т0 д
К dt
дх |
У)
др*
h{x, у)
' (Р/Рн)*"10 1
. г{р) И\'
(99)
При ako = ah и ат0 = ат (щ = 0, r)m = 0) уравнение (98) сведется к уравнению, описывающему фильтрацию реального газа в уп-ругодеформируемой пористой среде:
Уважаемый посетитель!
Чтобы распечатать файл, скачайте его (в формате Word).
Ссылка на скачивание - внизу страницы.