Вопросы методологии и новых технологий разработки месторождений природного газа. Часть III (Сборник научных трудов), страница 99

Р      =(Р   +Р  )/2                                               (25}

* зат.ср     У¹ з.г.     -* i.i.s ' *"                                                                                      \^^и}

Средняя температура в затрубном пространстве определяется по формуле

Тзатс  ⁼ (^Ll ⁺ Т_вп) I 2,                                                                 (26)

где Т_и - температура газа у башмака фонтанных труб; T_sn - тем­пература газа у входа в продуктивный пласт в затрубном пространст­ве. Обычно Т_вм принимают равной пластовой температуре. L_x - рас­стояние от башмака фонтанных труб в обратном направлении (в на­правлении к вертикальному стволу), где определяется Р₃₃.

Для расчёта Р₃₃ необходимо определить величину дебита Q, ис­пользуемого при подсчете потерь давления в затрубном пространстве. В точной постановке эта задача рассмотрена в [2], где для определе­ния распределения давления в трубном и затрубном пространстве со­вместно решены дифференциальные уравнения притока газа к гори­зонтальной скважине и движения этого газа по горизонтальной части ствола скважины. Однако полученные в [2] решения непригодны для интерпретации результатов исследования скважины при стационар­ных режимах фильтрации. При определении Р₃₃ считалось, что дебит изменяется линейно в диапазоне от входа ствола в продуктивный

230

пласт до башмака фонтанных труб. Для заданного характера измене­ния дебита вдоль ствола участок, оборудованный фонтанными труба­ми длиной L\, может быть разбит условно на несколько участков. Ве­личина числа участков должна быть выбрана, исходя из интенсивно­сти притока газа в затрубное пространство и площади кольцевого се­чения затрубного пространства. Естественно, что, начиная от входа в продуктивный пласт горизонтального ствола до башмака фонтанных труб, величина дебита суммируется. Поэтому чем ближе к башмаку фонтанных труб, тем больше будет дебит, входящий в формулу (24). В данной работе при расчётах изменения забойного давления, начи­ная от входа горизонтального ствола в продуктивный пласт, исполь­зован дебит, соответствующий его значению у башмака фонтанных труб, т.е. использован суммарный дебит, притекающий в затрубное пространство. Поэтому получены максимальные потери давления. Фактические потери будут значительно ниже полученных нами. Во избежание методических ошибок расчёты по изменению забойного давления вдоль интервала перфорации вертикальных скважин также были рассчитаны по суммарному дебиту, соответствующему его зна­чению у башмака фонтанных труб.

Таким образом, при определении забойного давления у башмака фонтанных труб Р₃_баш было использовано значение дебита

Q=Q_!a_m+Q,i,                                          (27)

где Q_3am - дебит газа, притекающий в затрубное пространство, начиная от входа ствола в продуктивный пласт до башмака фонтан­ных труб; Q_AL - дебит газа, притекающий в ствол из зоны от башмака фонтанных труб до нижней границы интервала перфорации, т.е. до дна скважины из зоны, где отсутствуют фонтанные трубы.

Величина дебита Q в формуле (27) будет равна Q_3am только в том случае, когда фонтанные трубы спускаются практически до дна сква­жины, т.е. когда Z,, « L.

Изменение давления в стволе вертикальных скважин вдоль интервала перфорации

Давление вдоль интервала перфорации вертикальных скважин обычно считается постоянным. Основанием для такого допущения является незначительность сил гравитации в газовых скважинах при

231

сравнительно небольших толщинах газонасыщенного, следовательно, и перфорированного интервала.

Справедливость такого допущения может быть доказана путем расчёта изменения забойного давления в интервале перфорации по формулам (1) и (2).

Для определения изменения Р₃ в интервале перфорации верти­кальных скважин приняты следующие исходные данные:

• давление у верхней границы интервала перфорации Р_1ш9ер-

50 ата;

• дебиты на различных режимах приняты Q^ = 2Q0; 500; 750;

1000 и 2000 тыс.м7сут;

•  толщина перфорированного интервала h = 100 м и Л = 350 м;