Вопросы методологии и новых технологий разработки месторождений природного газа. Часть III (Сборник научных трудов), страница 51

Исследования на электроаналогичных и численных моделях [3,4;5] показывают, что на общем фоне этого поля давления (депрессионной воронки) в месте расположения скважины наблюда­ется локальная депрессионная воронка. Если скважину остановить (при работе других скважин), то мы замерим локальное пластовое давление Рпл j депрессионной воронки в этой точке. Исследования на электроаналоговых моделях [3] показали, что при кратковременных испытаниях одной скважины в группе получаемая индикаторная ли-ния (зависимость АР =Р плЛ - P"3i от q, Р3 \ - забойное давление, q - де­бит газа) характеризует только параметры данной локальной зоны (локальной депрессионной воронки), а не зоны за пределами области размещения скважин. Таким образом, в данном случае можно пре­небречь кратковременным эффектом взаимного влияния работы группы скважин на изменение режимов работы испытываемой сква­жины. В то же время для нефтяных и близко расположенных (кустовых) газовых скважин обнаруживается взаимосвязь (correlation), когда при пуске в работу одной (или нескольких) сква­жин отмечается падение давления на наблюдательной (реагирующей) скважине. Характеристики такой взаимосвязи скважин определяются при проведении комплекса исследований, известных как гидропро­слушивание пласта. В принципе это то же взаимодействие скважин, но совершенно другого масштаба как по площади, так и по времени.

Эффекты взаимодействия нефтяных скважин изучались анали­тически с помощью методов суперпозиции и функций влияния (функций Грина), а также на основе электроаналогового моделирова­ния. Однако наибольшее распространение получили достаточно про­стые аналитические формулы для дебигов группы нефтяных скважин в пласте больших размеров (по сравнению с зоной расположения

118


скважин), полученные методом суперпозиции. Приводим эти форму­лы из работы Н.Кристеа [2], преобразовав их известным способом для газовых скважин (фильтрация по закону Дарси).

Дебит газа отдельной скважины в кусте, который расположен в круговом пласте радиус - RK (зона дренирования куста с эквивалент­ным радиусом Rk), опред ;,:яется формулой


Pi-Pi

а


(1)


где Рк - среднее давление на контуре г = Rk; P3 j - забойное давление

i-й скважины; а =     т

Т

П.Ч

т; ц - вязкость газа при пластовых условиnkh ■ Тст

ях; Z - коэффициент сверхсжимаемости при пластовых условиях; Тпл -пластовая температура К; Тст = 293 К; к - проницаемость пласта; h -газонасыщенная толщина пласта.

Коэффициент acpi определяет фильтрационные затраты пласто­вой энергии и является аналогом коэффициента влияния. Коэффици­ент ср; определяется только геометрией линий тока и зависит от гео­метрических параметров размещения скважин и их числа.

Для одной скважины (п=1) щ = In (Rk/ Rc), где Jl^ - приведен­ный радиус скважины, учитывающий качество вскрытия пласта дан­ной скважиной.

Для двух скважин


2 =1п

(2)

= In — *- + In-

R-d

Rc       d

где d - расстояние между забоями скважин в кусте.

Для трех скважин (п=3), расположенных в виде равнобедрен­ного треугольника.


(3)

3 =1п

л ■<*.

Для четырех скважин (п=4), расположенных в виде квадрата,


 =1п


R\


Rc


(4)


Для пяти скважин (п=5), когда в центре квадрата расположена пятая скважина,

119


а) центральная скважина:


R,


\n(d / 4)


1п^ + 41п(л/2);


(5)



б) для скважин в углах:

41n

d

<£>5 = In-


In 4


ln^-4-41n(V2).

R,        x    }


(6)



В формула?* (5), (6)  d =


d

J2/?.



В [2] приведены значения безразмерного параметра q> ф| / ф;


ср



для Rk = 1500 m; d = 60 м; Rc - 0,075 м, где <р,.ср=


1 "

п


Таблица 1

п

1

4

5

9

16

(Picp

1

0,75

0,61

0,51

0,43

0,31

0,21