Вопросы методологии и новых технологий разработки месторождений природного газа. Часть III (Сборник научных трудов), страница 118

Y2 - удельный вес жидкости 2 в пластовых условиях, Н/м3.

Уравнения неразрывности в предположении несжимаемости жидкостей имеют вид

-dq\ Idz — т-{<7н - cro)-^j Ш, -dq2{(k =m{<jH-<jo)-cty-ildtt                                                                                                                 (2)

где ан - начальная насыщенность жидкостью 2; ао - остаточная насыщенность жидкостью 2; т - пористость пласта. Так как (рис.1) р, = р2 +Yryrcosa + Y2-y2*cosa, то

ас     ах,    V    дх,        ах ' "  Из рис.1 следует, что если yi+уг-й, то

ду, /dt = -ду2/ди   ду{ /дх = -ду2 /дх,                                                                              (3)

 '

fL = ^    У      + / ^^ cos a

откуда 276


др2/дх -


(4)  (5)


Из (2) на основании (3) имеем

т.е. суммарный дебит q = q?+q2 - q(t) зависит только от времени:

я= я(0-                                   (6)

Подставляя (4) в (1), получаем


к7у2


(7)



 \ Зс


 дх.


так как

Складывая правые и левые части формул (7), учитывая (6) и подставляя в (1) и (2), получаем дифференциальное уравнение движе­ния границы раздела при вытеснении жидкостью 1 жидкости 2.


д


У-



-- + tga


= m((JH-ao)-j-, at


(8)


где

Если жидкость 2 вытесняет жидкость 1, то все основные соот­ношения, используемые при выводе дифференциального уравнения движения границы раздела при вытеснении жидкости 2 жидкостью 1, остаются без изменения, за исключением уравнений неразрывности, которые в этом случае имеют вид

dq,/dx = т • (стн - ао) • dy}/dt;   dq2/dx = m (а„- ао) • dyjdt,

и соответственно дифференциальное уравнение движения границы раздела при вытеснении жидкости 1 жидкостью 2 примет вид

277


д_


У


к? .        ,,     J ду
q------- Aycosa{h - у)\ -— + tga


(9)


где ао* - остаточная насыщенность жидкостью 1.

Дифференциальные уравнения (8) и (9) дополняются граничны­ми и начальными условиями, которые имеют вид:

• граничные условия - ду/дп=§ при х=хв, ду/дп =0 при х=хн; (10)

•          начальное условие - у = h tga.           (11)
Т.е. мы предполагаем, что кровля и подошва пласта непроницае­
мы, а в начальный момент времени граница раздела представляет со­
бой горизонтальную плоскость.

Таким образом, задача о движении границы раздела двух жид­костей в вышеприведенной постановке сводится к решению нелиней­ных дифференциальных уравнений (8) и (9) с граничными (10) и на­чальным (11) условиями.

Задача решалась численно, с использованием метода конечных разностей по явной схеме. При этом получаются следующие соотно­шения (для случая вытеснения жидкостью 1 жидкости 2} рис.2 ).

(12)

2 Ах                         '       А/

и случая вытеснения жидкостью 2 жидкости 1 (рис.2)


i


~   i

2Дх


J- = m(<JH - ао


At


(13)



(Y- x  -Y-

!      ^     J

Ax


где


Ф


 = У


--*- Aycosa(h - )/+, !


tga



278


Граничные условия имеют вид:

• для случая вытеснения жидкостью 1 жидкости 2

УХО   и  Y^=YH;




Рис.1. Расчетная схема к задаче о движении границы раздела в пологом пласте


X

Y

J 1 I

I \

2

i

h

1

вода   \

«X

нефть.

\

+1

О

.-1

-1

+1


о


5            -1          +1.           -1        +1

Рис.2. Схема дискретизации области фильтрации


279


• для случая вытеснения жидкостью 2 жидкости 1 К0=Г,   и   Кпп+1.

Начальное условие запишется в виде

Yj = /2-х, -tga.

При использовании явной схемы для численного решения диф­ференциального уравнения необходимо учитывать наличие ограниче­ния на шаг по времени