Что касается сопротивлений расщепленных обмоток, то они все определяются формулой х3 = х4 =…= хm+1=xm+2=x34/2=x35/2=…=xm+1 m+2 или хн=xнн/2, сопротивления вырожденного бездиагонального прямоугольника определяются формулами: b=A=x2н+x1н -xнн-x12, a B=x1н+x2н-x2н- x1н=0.
Потери активной мощности для лучей схемы рис.9 могут быть найдены из соотношений: 1) ΔN13 m+2 = ΔN1 + m ΔN3 или ΔN1н = ΔN1 + m ΔNн ,
2) ΔN23 m+2 = ΔN2 + m ΔN3 или ΔN2н = ΔN2 + m ΔNн ,
3) ΔN34 = ΔN3 + ΔN4 = 2 ΔN3 или ΔNнн = 2 ΔNн, из которых получается: ΔNн = ΔNнн /2,
ΔN1 = ΔN1н - m ΔNн = ΔN 1н - m ΔNнн / 2,
ΔN2 = ΔN2н - m ΔNн = ΔN 2н - m ΔNнн / 2.
Сопротивление вырожденного прямоугольника (одной стороны b) при этом остается чисто реактивным.
Если не заданы потери ΔNнн, то предполагают, что потери ΔN1н и ΔN2н распределены поровну между обмотками или лучами соответственно 1,2 и всеми расщепленными обмотками (лучами) 3,…, m+2, т.е.
ΔN1 = ΔN1н/2, ΔN2 = ΔN2н/2, ΔNн(1) = ΔN1н, ΔNн(2) = ΔN2н,
ΔNн = = .
Так как потери ΔNн(1) и ΔNн(2) в расщепленных обмотках (лучах) низшего напряжения могут различаться, необходимо определить среднее значение, что и сделано. Сопротивление b по-прежнему в лучевой схеме замещения остается чисто реактивным.
Сдвоенный реактор представляет собой две обмотки, соединенные между собой одними концами. В месте соединения сделан вывод 1 реактора, куда обычно подводится электропитание. К свободным концам обмоток 2 и 3 подключаются фидеры нагрузки. Между обмотками имеется взаимоиндуктивная связь так, что при протекании токов от вывода 1 к выводам 2 и 3 создаются магнитные поля, размагничивающие друг друга, и проходное индуктивное сопротивление реактора при этом имеет небольшую величину. Последнее является эффективным при использовании сдвоенного реактора в рабочих (нагрузочных) режимах, когда обе обмотки реактора загружены однонаправленными размагничивающими токами, что обусловливает малые падения рабочего напряжения на ветвях (обмотках) реактора. При КЗ одного из нагрузочных выводов 2 или 3 вследствие малого остаточного напряжения на выводе 1 реактора и, следовательно, на другом нагрузочном выводе ток через последний на нагрузку практически не протекает и размагничивающего действия не оказывает на проходное сопротивление ветви реактора, входящего в КЗ цепь. Это обусловливает большое индуктивное проходное сопротивление КЗ ветви реактора и как следствие токоограничивающее действие последнего.
Так как сдвоенный реактор имеет три
вывода, лучевая схема замещения должна быть аналогичной схеме трехобмоточного
трансформатора (автотрансформатора), т.е. быть трехлучевой звездой (рис.10).
В соответствии с данной схемой и исходя из описания работы сдвоенного реактора, имеют место следующие равенства-уравнения для межвыводных индуктивных сопротивлений:
1) х23 = х2 +х3 = (хL+ хm) +(хL+ хm) =
= 2 (хL+ хm) = 2(1 + кc) хL,
2) х12 = х1 +х2 = хL,
3) х13 = х1 +х3 = хL, где хL – индуктивное сопротивление самоиндукции одной ветви реактора при обесточенной второй, хm – сопротивление взаимоиндуктивной связи обмоток, кc = хm / хL – коэффициент взаимоиндуктивной связи между ветвями сдвоенного реактора.
Из первого равенства имеем х2 = х3 = хL+ хm = (1 + кc) хL.
Из второго или третьего равенств получаем х1 = -кc хL.
Параметры кc и хL для сдвоенного реактора приводятся в каталогах.
Если по лучевой схеме замещения сдвоенного реактора оценить параметры, которыми характеризуется двухобмоточный трансформатор с расщеплением обмотки низшего напряжения на две, то можно получить следующие величины при кc = 0,5: сопротивление между питающим и нагрузочным выводами при совместном КЗ обоих нагрузочных выводов (сквозное сопротивление реактора)
Уважаемый посетитель!
Чтобы распечатать файл, скачайте его (в формате Word).
Ссылка на скачивание - внизу страницы.