Введение поправки за смещение нуль-пункта в каждую точку измерения осуществляется аналогичными способами как и для гравиметрических измерений.
Вычисленные значения аномального поля Za могут содержать остаток нормального поля ΔZH вследствие неточного выбора нормального поля КП перед началом съемки. Разность между истинным нормальным полем и. принятым для КП за нормальное определяет поправку ΔZH. В силу этого вычисленные значения поля в большинстве случаев могут быть либо положительные, либо отрицательные, т. е. выше или ниже аномальных.
Таким образом для вычисления аномального значения поля Zа в точке наблюдения по данным пешеходных магнитных измерений с магнитометрами М-27М используется формула
ΔZa =ΔZ −ΔZT −δZ −ΔZН −ΔZНП
Знаки минус между основными членами формулы имеют условное значение, так как поправки могут иметь положительные и отрицательные значения.
При съемках небольших участков с короткими рейсами поправки за температуру и вариации учитывают общей поправкой за смещение нуль-пункта прибора. Влияние нормального градиента при этом также слабо сказывается, поэтому при предварительной полевой обработке ограничиваются вычислением приращения ΔZ, исправленным за смещение нуля.
Квантовыми магнитометрами (ММП-303, ММП-203, ММ-60) измеряют либо приращение полного вектора напряженности магнитного поля ΔT либо его абсолютное значение T.
При обработке полевых измерений, выполненных квантовыми магнитометрами сводится к вычислению значения ΔTа либо
Та. Общие формулы для вычисления
ΔTa =ΔT −δT −ΔTН
Ta =TНАБЛ −δT −ΔTH
где ΔT - приращение поля относительно опорной точкой или КП; Тнабл - показание прибора в точке наблюдения; Ткп - то же, при утреннем измерении на KП; δT - поправка за вариации поля;
ΔТн - поправка за различие базисного поля на КП и нормального поля. Поскольку у прецизионных (квантовых) магнитометров смещение нуля и влияние температуры практически отсутствуют, данные поправки не вводятся.
По результатам обработки строятся графики (для профильной съемки) или карты изодинам.
Качественная интерпретация сводится к анализу графиков (карт) аномального магнитного поля. Изометричным аномалиям одного знака соответствуют столбообразные (штокообразные) залежи. Аномалии, у которых обе ветви уходят в отрицательное поле соответствуют телам небольшого распространения на глубину.
По характеру симметрии ветвей кривой ΔZ или ΔТ предполагается угол падения объекта. Если ветви симметричные, то тело падает круто, если асимметричные - тело наклонено к горизонту и падает в направлении пологой ветви.
По крутизне ветвей кривой ΔZ и ΔT можно судить об относительной глубине залегания объекта. Над неглубоко залегающими объектами наблюдаются более четкие аномалии с большими градиентами, что обусловливает крутизну ветвей. Глубоко залегающие объекты создают на поверхности Земли шрокие плавные аномалии (ветви пологие). по формуле ρ2=μ1/ρ1
Если удельное сопротивление ρ2=∞ (практически, если величина ρ2 в несколько сот раз больше ρ1), то интерпретация кривых зондирований упрощается. Определив продольную проводимость S1, и сопротивление ρ1, можно найти мощность первого слоя: h1 = S1ρ1..
Интерпретация трехслойных кривых. Вначале с помощью палетки двухслойных теоретических кривых по правилам, изложенным выше интерпретируют левую часть кривой и находят приближенные значения параметров первого пласта ρ1 и h1 а также модуль μ1.
Затем с помощью вспомогательных палеток соответствующего типа кривой (К и Q, Н и А) производится замены первых двух слоев одним эквивалентным, что позволяет правую часть кривой проинтерпретировать с помощью двухслойной палетки. Для этого выбирается вспомогательная палетка, и начало координат этой палетки совмещается с точкой О(ρ1 и h1), нанесенной на бланке с интерпретируемой кривой. Соблюдая параллельность координатных осей, со вспомо-гательной палетки перечерчивается пунктиром кривая с модулем μ1, значение которого было определено по двухслойной палетке .
Уважаемый посетитель!
Чтобы распечатать файл, скачайте его (в формате Word).
Ссылка на скачивание - внизу страницы.