Линейные стационарные цепи. Нелинейные цепи. Параметрические цепи, страница 13

(2.45)

(2.46)

Таким образом, при подаче в момент времени t = 0 на вход резонансного усилителя гармонического колебания, на выходе будет сигнал, содержащий две составляющие: первая – это стационарное колебание с частотой входного сигнала   и вторая – свободные затухающие колебания с частотой , последняя при высокой добротности контура очень мало отличается от резонансной частоты .

Если расстройка , то выходной сигнал будет содержать колебания только с частотой :

(2.47)

Физическая огибающая выходного сигнала будет нарастать по экспоненциальному закону, скорость нарастания огибающей определяется постоянной времени , максимальное значение огибающей равно .

Если расстройка будет отлична от нуля, огибающая выходного сигнала будет иметь более сложный характер:

(2.48)

(2.49)

(2.50)

(2.51)

Графики физической огибающей приведены на рисунке 2.3. При нулевой расстройке процесс установления выходного напряжения носит аппериодический характер, при увеличении расстройки сначала появляется превышение огибающей установившегося значения, а затем процесс установления носит колебательный характер. Объясняется это тем, что в системе присутствуют два колебания с близкими частотами ω₀ и ω_р. Взаимодействие этих колебаний характеризуется изменением амплитуды. С увеличением расстройки крутизна фронта огибающей растет. Это приводит к уменьшению времени переходного процесса. Одновременно с этим при увеличении расстройки происходит уменьшение амплитуды выходного сигнала.

 

Рис. 2.3 Физическая огибающая выходного сигнала резонансного усилителя

при воздействии радиоимпульса включения

Если длительность импульса Т больше фактического времени установления режима в контуре при включении гармонической ЭДС, то к моменту окончания входного импульса на выходе усилителя амплитуда колебания будет равна стационарному значению: