Магнитная гидродинамика, страница 19

Таким образом из (13.8.70) следует, что полученные выше формулы будут справедливы и в магнитной газодинамике, если в них сделать замену:

 ,               ,              .

В частности уравнение ударной адиабаты  будет иметь вид:

 .                                                                                                            (13.8.74)

В уравнении (13.8.74) при помощи соотношения (13.8.73) везде можно Н₂  заменить через Н₁  и . Таким образом уравнение будет зависеть лишь от Н₁, которое предполагается заданным. После громоздких преобразований можно получить уравнение ударной адиабаты в магнитной гидродинамике в следующем виде:

 .         (13.8.75)

Не решая уравнений можно сделать некоторые качественные выводы. Так как плотность газа за ударной волной растет, то из (13.8.73) следует, что за ударной волной растет и напряженность магнитного поля. Поскольку магнитное давление препятствует сжатию вещества, то очевидно скачек плотности на прямой ударной волне в магнитном поле будет меньше, чем без него. Следовательно меньше будет и скачек температуры и энтропии, т.к. кинетическая энергия газа переходит не только в тепловую, но и в энергию поля.

В косой ударной волне, если магнитные силовые линии пересекают поверхность разрыва, то они преломляются на ней, приближаясь к поверхности разрыва. При этом на поверхности косой ударной волны испытывают скачек  не только нормальные составляющие скорости движения газа, но и потенциальные, что невозможно без поля. В этом случае поле влияет меньше на сжатие и нагрев газа, чем в прямой ударной параллельной полю.