|
Суммарный заряд на всех конденсаторах
q = q1+q2 можно выразить через
суммарную ёмкость соединённых конденсаторов: q = CDj.
Это означает, что СDj = С1Dj + С2Dj и суммарная ёмкость конденсаторов, соединённых параллельно, равна сумме ёмкостей всех соединённых конденсаторов:
С = С1 + С2.
Для того чтобы сообщить любому заряженному проводнику дополнительный заряд, необходимо совершить работу
(здесь предполагается, что потенциал бесконечно удалённой точки равен нулю).
Работа, необходимая для того, чтобы зарядить проводник от нулевого потенциала до потенциала j
.
Поскольку эта работа идёт на увеличение энергии заряжен-ного проводника, его энергия равна
.
Для конденсатора элементарная работа
,
работа, необходимая для заряда конденсатора от нулевого потенциала до потенциала j,
;
а энергия конденсатора
.
Последнюю формулу можно переписать в виде
(так как заряд второй пластины q2 = -q1).
Подобное выражение применимо и к системе из n заряженных проводников. Энергия такой системы
.
Вернёмся к выражению электрической энергии, запасённой в конденсаторе:
.
Для
плоского конденсатора 
. Поэтому его энергия
и
.
В последние два выражения для расчёта энергии не входят характеристики проводников (S и d); в них энергия выражается через характеристики электрического поля. Это позволяет трактовать W как энергию электрического поля. Мы можем говорить, что это энергия электрического поля. И эта энергия распределена в пространстве с объёмной плотностью
.
Используя последнее выражение, можно найти энергию, запасённую в однородном электрическом поле, занимающем объём V
W = wV.
Если электрическое поле неоднородно, то
,
т. е. энергия поля в объёме V равна интегралу от объёмной плотности электрического поля, взятому по объёму V.
Электрический ток – это упорядоченное движение электрических зарядов.
Для того чтобы свободные заряды двигались в среде упорядоченно, необходимо либо наличие электрического поля, либо какое-либо поле неэлектростатических сил.
Если свободные заряды движутся упорядоченно в электри-ческом поле, то причиной, вызывающей электрический ток, являются кулоновские силы.
Если же свободные заряды движутся упорядоченно без электрического поля, то причиной, вызывающей электрический ток, являются силы, называемые сторонними (например, магнитные силы в генераторе электрического тока). Причём, если электрическое поле характеризуют напряжённостью Е, то поле сторонних сил – так называемой напряженностью поля сторонних сил Е*.
Количественной характеристикой электрического тока является сила тока I. Это величина, равная отношению заряда dq, переносимого через поверхность за время dt, ко времени dt
.
Сила тока, как это видно из определения, – скалярная величина.
В системе СИ единицей измерения силы тока является ампер [I] = Кл/с = А.
Электрический ток может быть обусловлен направленным движением как положительных, так и отрицательных зарядов. Причём, если ток создаётся одновременным движением положи-тельных зарядов dq+ (они движутся по полю) и отрицательных зарядов dq- (они движутся против электрического поля), то
.
Электрический ток имеет направление. Это – условная характеристика.
Направлением тока принято считать направление движения положительных зарядов (если ток создают отрицательные заряды, то направление тока противо-положно направлению их движения).
В общем случае величина отношения dq/dt может меняться со временем; если же dq/dt = const то ток называют постоянным и тогда можно считать I = q /t.
Величина отношения dq / dt может зависеть не только от времени, но и от координаты: в разных точках сечения провод-ника оно может быть разным. Поэтому для характеристики электрического тока используют дифференциальную характе-ристику, именуемую плотность тока j:
,
Уважаемый посетитель!
Чтобы распечатать файл, скачайте его (в формате Word).
Ссылка на скачивание - внизу страницы.