Работа при перемещении электрического заряда. Движение заряженной частицы в однородном электрическом поле, вакууме; движение потока частиц; сила тока; плотность тока. Ток в металлах. Закон Ома для замкнутой цепи. Законы Кирхгофа. Виды соединения проводников, страница 14

Как вы знаете, напряжение можно изменить с помощью электрометра, который называют также электростатическим вольтметром. Однако электрометр весьма малочувствительный прибор. Гораздо более чувствительны вольтметры других систем, с устройством которых вы познакомитесь позже. Вольтметр подключается параллельно к тому участку цепи, напряжение на котором надо измерить (рисунок 8).

Рисунок 8 – Включение вольтметра в цепь


 ЧО3

Ток в металлах. Понятие о классической теории       электропроводности металлов. Закон Ома для участка цепи без ЭДС. Сопротивление проводника, зависимость сопротивления от температуры, материала, площади поперечного сечения и длины проводника

Закон Ома для участка цепи без ЭДС. Сопротивление проводника.

Падение напряжения.

Когда по какому-либо участку цепи протекает ток, то между силой тока и напряжением для этого участка существует определенная функциональная зависимость, которую называют вольтамперной характеристикой.

Для металлического проводника вольтамперная характери­стика выражается формулой:

.

Отсюда видно, что между I и U должна быть прямо пропорциональ­ная зависимость. Эту зависимость впервые установил опытным путем немецкий ученый Г. Ом.

График зависимости I от U для проводника, как следует из формулы:

,

представляет собой прямую линию (рисунок 1)

Рисунок 1 – Вольтамперная характеристика

Эту зависимость можно выразить формулой

                                                                  ,                                                  (1)

 где коэффициент пропорциональности.

                                                                .                                               (2)

Величину g, выражающую зависимость силы то­ка в проводнике от его рода, размеров и внешних условий, называют проводимостью участка цепи. Проводимость из­меряется силой тока, возникающей в проводнике при напряжении на его концах, равном единице.

На практике соотношение (1) чаще записывают в виде

                                                                  ,                                                    (3)

полагая

                                                                  .                                                    (4)

Величину R называют электрическим сопротив­лением. Аналогично тому как трение в механике создает про­тиводействие движению тел, сопротивление проводника создает противодействие направленному движению зарядов и определяет превращение электрической энергии во внутреннюю энергию про­водника.

Величина, характеризующая противодействие электрическому току в проводнике, которое обусловлено внутренним строением проводника и хаотическим движением его частиц, называется электри­ческим сопротивлением проводника. Сопротивление участка цепи (без э.д.с.) измеряется напряжением на этом участке, необходи­мым для получения в нем тока, равного единице:

                                                                  .                                                   (4а)

Выведем единицу сопротивления R в СИ:

.

В СИ за единицу сопротивления принимается О м (Ом). Омом на­зывается сопротивление такого участка цепи без э.д.с., по которо­му течет ток в 1 А при напряжении на его концах в 1В.

Закономерность, найденная Омом для металлических проводни­ков, выражается формулой (3) называется законом Ома для участка цепи без э.д.с: сила тока на участ­ке цепи без э.д.с. прямо пропорциональна напряжению на концах этого участка и обратно пропорциональна его сопротивлению:

.

Перепишем формулу закона Ома следующим образом:

                                                                                                                    (4б)

Физический смысл этого выражения заключается в том, что U – это полная работа, совершаемая электрическим полем при переме­щении единичного заряда на данном участке цепи, т. е. израсходо­ванная электрическая энергия на участке цепи при перемещении по нему единичного заряда. На участке цепи без э. д. с, обладающем сопротивлением R, вся эта энергия идет на нагревание провод­ника, т. е. превращается в его внутреннюю энергию. Подчеркнем еще раз, что это превращение энергии обусловлено сопротивле­нием, которое действует аналогично трению в механических про­цессах .