Необходимо отметить, что процедура Гаусса по ликвидации энергоемкой емкостной части тросовых уравнений в системе проинтегрированных емкостных уравнений принципиально ничем не отличается от случая, непроинтегрированной емкостной части системы уравнений за исключением того, что в проинтегрированной системе более обоснованно можно подставить нули в правую часть уравнений тросов. Ликвидация тросовых уравнений в диссипативной части системы уравнений по процедуре Гаусса выполняется непосредственно, т.е. без интегрирования уравнений.
Интегрирование уравнений фаз и тросов целесообразны также с точки зрения осуществления более точной процедуры Гаусса по укорочению системы уравнений, т.е. когда правые части уравнений тросов не приравниваются нулям, а уравнений фаз - соответственно единицам. В этом случае необходимо прежде всего вычислить значения правой части уравнений. Оказывается, это несложно сделать, задавшись значениями режимных переменных в левой части и по ним, а также благодаря знанию параметрических коэффициентов левой части, вычислить значения этой части уравнений как по алгебраическим формулам, а результаты подставить в качестве правой части, которые используются как расширения системы уравнений. Так следует поступить с каждой из систем уравнений: с диссипативными частями продольных и поперечных параметров, с энергоемкими частями продольных и поперечных параметров, т.е. с индуктивной частью продольных параметров и емкостной частью поперечных параметров. После этого к каждой из названных систем можно применить процедуру Гаусса для укорочения системы уравнений на количество уравнений тросов.
В случае проинтегрированных систем уравнений с энергоемкими параметрами задание режимных переменных в левой части: токов, напряжений ничем не отличается от аналогичной процедуры для систем уравнений диссипативной части. В противном случае было бы необходимо задавать значения производных режимных переменных, что весьма непросто сделать иначе, чем по натуральным решениям дифференциальных уравнений.
Приведенная
процедура уточнения правой части систем уравнений с практической точки зрения
может дать незначительное эффект при используемом в электрических сетях
многократного и достаточно хорошего заземлении грозозащитных тросов. Отсюда
следует вывод о том, что в правой части уравнений падений напряжений
проводящих повторно заземленных тросов или уравнений токов через поперечные
проводимости непроводящих и проводящих повторно заземленных тросов можно
принять нулевые значения расширений. Тогда параметры укороченных систем
уравнений, получающихся после завершения процедуры Гаусса, не будут зависеть от
величин правой части уравнений тросов: òΔUtэdt, òΔUtsэdt, ΔUtg, ΔUtsg,
itg, itsg, т.к. все они приняты равными
нулю. Индекс э величины правой части относит эту величину к энергоемкой части
уравненний, а индекс g - к диссипативной части.
С учетом изложенного матрица-стереотип и ее расширение для процедуры укорочения по методу Гаусса рассматриваемого примера будут иметь вид, представленный в конце текущей и следующей страниц:
При пользовании системой симметричных составляющих вводятся также схемные параметры прямой, обратной и нулевой последовательности линий. При этом предполагается полная симметрия параметров всех фаз и их взаимодействия, также тросов и их взаимодействия, т.е. la = lb = lc = l,
ra = rb = rc = r, mab = mac = mbc = m, rab = rac = rbc = rмф, lt = lts = lт, rt = rts = rт,
mta = mtb = mtc = mtsa = mtsb = mtsc = mтф, mtts = mтт, rta = rtb = rbc = rtsa = rtsb = =rtsc = rтф, rtts = rтт, ca = cb = cc = c, ga = gb = gc = g, cab = cac = cbc = cмф, gab = gac = gbc = gмф, сt = сts = ст, gt = gts = gт, cta = ctb = ctc = ctsa = ctsb = ctsc = cтф,
ctts = cтт, gta = gtb = gtc = gtsa = gtsb = gtsc = gтф, gtts = gтт. Для поперечных емкостей и активных проводимостей перечень должен быть дополнен также параметрами взаимодействия: cвзab = cвзac = cвзbc = cвз, gвзab = gвзac = gвзbc = gвз,
Уважаемый посетитель!
Чтобы распечатать файл, скачайте его (в формате Word).
Ссылка на скачивание - внизу страницы.