Основные типы длинных линий. Колебательные системы с распределенными параметрами (10-11 главы учебника "Радиотехнические цепи и сигналы" под ред. К.Е.Румянцева), страница 6

Основной тип волны в СЩЛ характеризуется большим значе­нием продольной составляющей магнитного поля Hz, направлен­ной вдоль щели. Такая волна называется Н-волной. Поле этой вол­ны концентрируется вблизи щели. Особенностью основного типа волны в СЩЛ является то, что компоненты ее магнитного поля Нх и Hzсдвинуты по фазе на 90°, т.е. магнитное поле волны эл­липтически поляризовано. Это свойство широко используется для создания на базе СЩЛ ферритовых устройств (вентилей, циркуляторов) для управления распространением сигналов в ИМС СВЧ.

В СЩЛ по сравнению с МПЛ более сильно выражена диспер­сия основного типа волны. При одинаковых отношениях w/hвол­новое сопротивление Wимеет большие значения, конструктивно удобнее вести монтаж навесных компонентов. Потери в СЩЛ зна­чительно ниже, чем в МПЛ, так как токонесущие проводники имеют большую поверхность. Более высокие значения волнового сопротивления СЩЛ облегчают согласование с ней различных устройств и компонентов СВЧ.

На практике в ИМС СВЧ часто применяют комбинации раз­личных типов полосковых линий, используя особенности и поло­жительные свойства каждой из них.

10.4. Волноводы

Рассмотренные линии передачи (кроме некоторых типов по­лосковых линий) объединяет одно свойство: в рабочем диапазоне частот в них распространяются только поперечные электромаг­нитные волны, т.е. Т-волны.

Линии передачи с Т-волнами обладают рядом положительных свойств. Электромагнитные колебания могут распространяться в них, начиная с нулевой частоты, т.е. по ним может протекать постоянный ток. Это возможно вследствие наличия у рассмотрен­ных типов линий двух или более не связанных между собой про­водников. Фазовая скорость волн в таких линиях, если диэлектри­ком является воздух, не зависит от частоты, т.е. в линиях переда­чи с Т-волнами дисперсия отсутствует. В подобных линиях широ­кополосные сигналы распространяются практически без искаже­ния своей формы на достаточно большие расстояния.

При повышении частоты для сохранения режима распростра­нения Т-волн в линии передачи необходимо уменьшать размеры ее поперечного сечения. Такое уменьшение поперечных размеров линии сопровождается увеличением потерь, снижением электри­ческой прочности и, соответственно, уменьшением предельного значения мощности, передаваемой по линии. Вследствие этого в сантиметровом и миллиметровом диапазонах волн при передаче больших мощностей применение линий передачи с Т-волнами становится затруднительным. В этих диапазонах более эффектив­ным является применение других типов линий передачи — волно­водов, представляющих собой полые металлические трубы с пря­моугольной, круглой, эллиптической и другими формами попе­речного сечения (рис. 10.6).

Рис. 10.6. Прямоугольный (а), круглый (б) и эллиптический (в) полые волноводы

В полых металлических волноводах Т-волны распространяться не могут, так как в их конструкции нет двух или более изолиро­ванных проводников. В волноводах распространяются волны, ко­торые кроме поперечных составляющих векторов Е и Н, лежащих в плоскости поперечного сечения волновода, содержат и продоль­ные их составляющие, направленные вдоль оси волновода (по направлению распространения волны). Названия этих волн зави­сят от их структуры.

Е-волной называется электромагнитная волна, у которой про­дольную компоненту имеет только вектор напряженности элект­рического поля. Н-волной называется электромагнитная волна, у которой продольную компоненту имеет только вектор напряженности магнитного поля. Гибридной (смешанной) НЕ-волной называ­ется электромагнитная волна, у которой продольные компоненты имеют одновременно оба вектора электромагнитного поля Е и Н.

Отмеченные типы волн возникают в волноводах при опреде­ленных условиях и обладают свойствами, существенно отличаю­щимися от свойств Т-волн. Рассмотрим эти свойства на примере прямоугольного металлического волновода.

Прямоугольный волновод. Рассмотрим бесконечный прямоуголь­ный волновод с поперечными размерами а и bи связанную с ним прямоугольную систему координат, показанные на рис. 10.6, а. В таком прямоугольном волноводе, выполненном из идеально про­водящего металла, могут существовать только Е- или Н- волны,

При возбуждении Е- или Н-волны в прямоугольном волново­де поле в направлении разных координатных осей будет иметь разный характер. Так как по оси 0z волновод не ограничен, то по аналогии с волновыми процессами в длинной линии поле в этом направлении будет иметь характер бегущей волны. По осям 0x и 0yволновод ограничен идеально проводящими стенками, на ко­торых для электромагнитного поля выполняются условия, ана­логичные условию короткого замыкания в длинной линии. По­этому в этих направлениях поле будет иметь характер стоячей волны. Для описания электромагнитных процессов в полых вол­новодах нельзя пользоваться понятием напряжения, так как оно применимо только к потенциальным полям (в частности к по­лям T-волн), а переменное электромагнитное поле в полых вол­новодах таковым не является. Вместо понятий «напряжение» и «ток» при анализе полей в волноводах используют соответствую­щие им первичные характеристики: напряженности электриче­ского и магнитного полей. В соответствии с этим в прямоуголь­ном волноводе вдоль осей 0x и 0yнапряженность продольной компоненты электрического поля будет изменяться по закону синуса (принимая нулевое значение на боковых стенках волново­да), а напряженность продольной компоненты магнитного поля — по закону косинуса (достигая максимального значения на боко­вых стенках волновода).

Для комплексной амплитуды продольной компоненты вектора напряженности электрического поля в E-волне справедливо вы­ражение

(10.1)

где E0— амплитудное значение продольной компоненты векто­ра Eв волноводе; а и bразмеры волновода по осям 0x и 0y(см. рис. 10.6, a); βв — фазовый коэффициент бегущей волны в вол­новоде.

Комплексные амплитуды поперечных компонентов векторов Eи H в E-волне выражаются через продольную компоненту Ez, и их поведение в пространстве внутри волновода также подчиня­ется указанным выше закономерностям.