Физика \ Физика

Магнитостатическое поле в веществе. Сверхпроводники в магнитном поле, страница 7

(10.23)

Микро- и макроскопические электростатические и магнитостатические поля в веществе, создаваемое всеми реально существующими макроскопическими источниками ( свободными и наведенными зарядами и токами).

(10.24)

Электрическая и магнитная поляризуемость молекул.

(10.25)

Определение векторов поляризации и намагниченности.

(10.26)

Связи векторов поляризации и намагниченности с усредненными полями в веществе; определение 9неудачное) магнитной поляризуемости.

(10.27)

Связь вектора намагниченности с плотностью молекулярных токов..

(10.28)

Макроскопическая плотность молекулярных токов, циркулирующих по боковой поверхности элементарного объема намагниченного вещества.

(10.29)

Связь макроскопической плотности молекулярных токов в неоднородно намагниченном образце с вектором намагниченности.

(10.30)

Уравнения электростатики и магнитостатики с исключенными плотностями связанных зарядов и молекулярных токов.

(10.31)

Стандартная запись уравнений электростатики диэлектриков и магнитостатики магнетиков.

(10.32)

Связь между основными и вспомогательными векторами в электростатике и магнитостатике.

(10.33)

Принятое в современной физике неудачное определение магнитной проницаемости вещества.

(10.34)

Принятая в современной физике неудачная связь между векторами В и Н.

(10.35)

Принятые в современной физике неудачное определение магнитной поляризуемости.

(10.36)

Отсутствие свободных источников электростатических и магнитостатических полей - частный случай, соответствующий полной аналогии между парами векторов (E,D) и  (H,B).

(10.37)

Окончательный вид уравнений магнитостатики магнетиков в дифференциальной и интегральной формах.

Пример 10.4.     Провод с током над плоской поверхностью полубесконечного магнетика

Рассчитать конфигурацию магнитного поля, создаваемого бесконечным прямым проводом с током I, расположенным на высоте h над плоской границей полу пространства, заполненного однородным магнетиком с магнитной проницаемостью m.

Решение:           

Аналогично тому, как это делалось в электростатике диэлектриков, можно показать, что в случае однородного магнетика, в объеме которого отсутствуют свободные токи, макроскопическая плотность молекулярных токов индуцируется только на поверхности (10.38).

Рассмотрим точку на границе магнетика, удаленную на расстояние h от проекции провода с током на поверхность магнетика. Вектор намагниченности в этой точке определяется суммарным магнитным полем от свободного тока I0  и плотностью поверхностных токов, индуцированных в магнетике (10.39). Входящие в (10.39) тангенциальные составляющие вектора намагниченности и магнитного поля, создаваемого индуцированными на поверхности магнетика молекулярными токами легко выражаются через поверхностную плотность этих токов (10.40). Т.о. получается уравнение для поверхностной плотности индуцированных токов, решение которого (10.41) в случае сверхпроводника (m=0) дает распределение, соответствующее току - изображению величиной -I0 , протекающему внутри вещества, на расстоянии h от поверхности.

              Т.о. в случае произвольного полубесконечного магнетика с плоской границей суммарное магнитное поле над ним является суперпозицией поля от свободного тока и симметрично расположенного тока - изображения величиной (10.42).

Скачать файл