Вид участка |
Высота травы, см |
Коэффициент отражения при |
|||||
вертикальной поляризации |
горизонтальной поляризации |
||||||
g = 220 |
g = 36,50 |
g = 46,50 |
g = 220 |
g = 36,50 |
g = 46,50 |
||
Почва без растительности |
0 |
0,30 |
0,50 |
0,58 |
0,86 |
0,78 |
0,74 |
Отдельные стебельки начинают выходить на поверхность |
3 – 4 |
0,40 |
0,44 |
0,47 |
0,50 |
0,55 |
0,56 |
Группа стебельков в некоторых местах |
9 – 12 |
0,18 |
0,23 |
0,33 |
0,65 |
0,58 |
0,49 |
Почти весь участок покрыт растительностью |
20–25 |
0,06 |
0,10 |
0,17 |
0,32 |
0,39 |
0,41 |
Весь участок покрыт растительностью |
35-40 |
0,04 |
0,05 |
0,11 |
0,19 |
0,26 |
0,28 |
Зоны Френеля. Область
пространства, существенно участвующая в распространении радиоволн. Геометрическая (лучевая) трактовка механизма
распространения радиоволн не отражает тот факт, что в действительности волна из
пункта А в пункт В распространяется не по тоненькой ниточке – “лучу” АВ, а в пределах
определенного объема пространства вокруг оси АВ. Аналогично можно судить
и об определенной области на поверхности Земли, в пределах которой формируется
зеркально отраженный луч. Оба эти вопроса решаются на основании принципа
Гюйгенса и понятия зон Френеля.
Пусть в пункте А (рис. 10.16.) находится изотропный
источник излучения радиоволн. В соответствии с принципом Гюйгенса в пункте В результирующее
поле является суммой полей вторичных источников, расположенных на фронте волны.
Для простоты представим фронт сфе-рической волны в виде плоскости PQ.
Проведем из точки В семейство прямых, пересекающих плоскость PQ в
точках, удаленных от точки В на расстояние . Это семейство образует коническую поверхность. Образующей
конической поверхности являются прямая ВN1. Аналогично строятся конические поверхности высших
порядков, для которых
и вообще
. Пересечение конических поверхностей с плоскостью PQ
образует систему концентрических окружностей. Вид на эти окружности на
сферическом фронте со стороны точки В показан на рис. 10.17. Участки,
заключенные между соседними окружностями получили название зон Френеля (по
имени французского физика Френеля, внесшего большой вклад в оптику). Первая
зона Френеля представляет собой круг на фронте волны, а зоны высших порядков
представляют собой кольцевые области.
Воображаемые вторичные источники излучения,
расположенные в пределах первой зоны Френеля, характеризуются тем, что фазы
колебаний, создаваемых ими в точке В, отличаются от фазы колебаний, создаваемых
вторичным источником в точке N0, не
более чем на π ().
Фазы колебаний, создаваемых вторичными источниками
излучения, расположенными в пределах 2-й зоны Френеля, отличаются от фазы колебаний
источника N0 на
величину от π до 2π. Можно сказать, что в целом колебания, создаваемые 2-й
зоной, отличаются по фазе от колебаний, создаваемых 1-й зоной, на π и т.д. На
рис. 10.17. фазы колебаний отмечаются условно плюсами и минусами.
Если в точке В сложить поля, создаваемые всеми зонами Френеля, то получим следующее выражение:
Е = Е1 – Е2 + Е3 – Е4 + Е5 – Е6 + … . (10.46)
Учитывая, что всегда kr>>1, можно сделать вывод, что поля соседних зон взаимно частично компенсируются, и последнее выражение можно записать в следующем виде:
. (10.47)
Уважаемый посетитель!
Чтобы распечатать файл, скачайте его (в формате Word).
Ссылка на скачивание - внизу страницы.