При дальнейшем нагружении до e ~ 5,5% интенсивность деформации постепенно увеличивается. При достижении степени деформации, при которой происходит скачкообразное изменение напряжения, становится заметной локализация деформации, выражающаяся в лавинообразном изменении деформационного рельефа на поверхности. Однако такой эффект проявлялся лишь один раз в каждом конкретном сечении образца, что приводило к необходимости непрерывно смещать объектив микроскопа относительно образца. Это немного затруднило количественную оценку среднего уровня интенсивности деформации сдвига, однако показало практически ее отсутствие в областях вне зоны локализации (дислокационного сброса). Таким образом, уровень ИДС в областях вне проявления эффекта Портевена –Ле Шателье заметно ниже, чем в областях локализации, и также ниже уровня, характерного для стадии II.
а |
б |
в |
г |
д |
е |
Рис. 5.1.17. Оптические изображения и соответствующие им поля векторов смещений в образце сплава АМг6АМ: а), г) e ~ 2,3 %; б), д) e ~ 12 %; в) ,е) e ~ 17 %. |
В момент достижения образцом уровня максимальных напряжений, соответствующих пределу прочности происходит локализация деформации, приводящая к повышению интегральной интенсивности деформации сдвига. Дальнейшее нагружение происходит локализовано с повышением скорости деформации. Перед разрушением образца вполне ожидаемым является повышение интенсивности деформации сдвига до g = 1,7·10-4. В моменты, когда в образце реализуются «дислокационные сбросы», интенсивность деформации резко увеличивается и может достигать величин даже больших, чем реализуются в шейке. Приведенные на рис. 5.1.17, в, е изображение рельефа поверхности и поле векторов смещений иллюстрируют именно такой случай.
Двухпараметрическое распределение сигналов АЭ EАЭ - Kf для сплава АМг6АМ имеет не значительное рассеяние благодаря низкой энергии дислокационных сигналов. (рис. 5.1.18). Незначительное число сигналов АЭ от макротрещин было регистрировано в основном на стадии разрушения.
Рис. 5.1.18 Двухпараметрическое распределение сигналов АЭ EАЭ - Kf для сплава АМг6АМ, деформированного при одноосном растяжении |
Методика разделения сигналов АЭ позволила установить, что акустическая активность на первых двух стадиях складывается в основном из активности преобладающего процесса скольжения и незначительной активности образования микротрещин видимо только за счет начальной деформации локальных неоднородностей поверхности (рис. 5.1.19). Существенным отличием стадии I деформации сплава АМг6АМ является максимальная активность сигналов АЭ дислокационного типа (dN/dtдисл = 120 с-1) в сравнении со всеми исследованными сплавами. На стадии IV циклические скачки напряжений становятся источниками сигналов АЭ лишь дислокационного типа, что косвенно позволяет судить об участии механизма скольжения в процессе формирования локализованных и эстафетно смещающихся полос сдвига. Стадия разрушения протекает с повышением активности излучения сигналов от макротрещин в условиях активной пластической деформации.
Рис. 5.1.19 Графики зависимостей N=f(ε) и dN/dt=f(ε) для сигналов дислокационного типа, излучаемых микротрещинами и двойниками при деформации растяжением образца сплава ОТ4 |
5.1.6. Образцы алюминиевого сплава Д16АТ. Алюминиевый сплав Д16АТ относится к классу деформируемых термически упрочняемых сплавов. В составе основных легирующих добавок присутствует Cu и Mg (Al – 3,8Cu – 1,2Mg). Листы из Д16АТ поставляются в закаленном и естественно состаренном состоянии.
Дисперсионно упрочняемый сплав Д16АТ в состоянии закалки и естественного старения деформируется по типу II (рис. 2.3.4). На диаграмме деформационного упрочнения ds/de =f(e) образца исследуемого сплава Д16АТ можно, как и для большинства материалов, выделить четыре основные стадии (рис. 5.1.20, а).
Уважаемый посетитель!
Чтобы распечатать файл, скачайте его (в формате Word).
Ссылка на скачивание - внизу страницы.