Необходимость. Пусть точка покоится: , тогда
, ,
и уравнение относительного движения (31.11) дает второе условие в (31.17): .
Достаточность. Пусть выполнены условия (31.17), тогда уравнение относительного движения принимает вид или
.
После скалярного умножения этого равенства на получаем интеграл:
, , , где – произвольная постоянная. В силу начального условия . Следовательно, . Теорема доказана.
Второе из равенств в (31.17) называют векторным уравнением относительного равновесия. В подвижной системе координат оно эквивалентно системе трех уравнений
, (31.18)
называемых уравнениями относительного равновесия точки в декартовых координатах. При выполнении условия
их можно разрешить относительно координат и тем самым найти положение равновесия (одно или несколько), в которых точка будет покоиться.
32. Относительное движение у поверхности Земли.
Известно, что гелиоцентрическая система отсчета (связанная с центром Солнца) является инерциальной системой с высокой степенью точности. Геоцентрическая же система отсчета, имеющая начало в центре Земли и жестко с нею связанная, не является инерциальной системой в силу движения Земли по орбите и вращения вокруг своей оси. Рассмотрим некоторые особенности движения точки в этой неинерциальной системе.
1°. Уравнение движения. Вес тела.
Пусть – инерциальная гелиоцентрическая система отсчета, связанная с Солнцем . Свяжем с Землей – средой – геоцентрическую (неинерциальную) систему , совместив начало с центром Земли, ось – с земной осью и проведя оси , в плоскости экватора (Рис.74). Будем рассматривать в этой системе относительное движение точки массы у поверхности Земли. Обозначим через и силы притяжения точки Землей и Солнцем и через – равнодействующую всех прочих сил (например, реакцию связи, сопротивление среды и т.п.), тогда динамическое уравнение относительного движения, согласно (31.11), будет
. (32.1)
Пусть – угловая скорость вращения Земли. Известно, что эта скорость постоянна и численно равна
, об/сутр/ср/с.
Тогда угловое ускорение у Земли будет отсутствовать: , и переносная сила инерции будет представлена суммой двух составляющих
, (32.2)
где – полюсная сила инерции, а – центробежная сила инерции. Внося силу (32.2) в уравнение (32.1), будем иметь
. (32.3)
Обозначим через массу Солнца и через – вектор-радиусы точек и в гелиоцентрической системе . При движении в окрестности Земли модуль относительного вектор-радиуса имеет порядок земного диаметра : и он несравненно меньше расстояния от Земли до Солнца: . Поэтому в векторной сумме вторым слагаемым допустимо пренебречь сравнительно с первым и с высокой степенью точности принять . В этом приближении сила притяжения точки Солнцем будет равна
. (32.4)
Запишем уравнение движения Земли массы в гелиоцентрической системе под действием силы притяжения к Солнцу
.
Умножив это равенство на отношение и приняв во внимание (32.4), для силы притяжения к Солнцу (32.4) получим представление
.
Теперь легко видеть, что в (32.3) силы и взаимно уравновешиваются:
; (32.5)
обозначив еще через равнодействующую сил и :
, (32.6)
можно записать (32.3) в виде
. (32.7)
Уважаемый посетитель!
Чтобы распечатать файл, скачайте его (в формате Word).
Ссылка на скачивание - внизу страницы.