Теория теплообмена. Теплопроводность. Основные положения теории теплопроводности. Теплопроводность при стационарном режиме. Теплопроводность при нестационарном режиме. Теплообмен при фазовых превращениях, страница 60

Полное излучение с единицы поверхности газового слоя при заданной температуре и давлении:

                                                        ,

где   e – степень черноты газового слоя, определяемая выражением:

                                    ; .

Поскольку газы излучают только в отдельных полосах спектра, то средняя по спектру величина степени черноты газа e (в отличие от спектральной степени черноты en) даже для очень толстых слоев газа всегда заметно меньше единицы. Например, при ширине слоя 1 м водяной пар и углекислый газ при атмосферном давлении и температуре 1000 °C имеют степень черноты 0,6 и 0,2 соответственно.

Излучательная способность водяного пара и углекислого газа по опытным данным может быть определена:

                                                ;

                                               ,

где   p – парциальное давление;

        l – толщина слоя газа;

        T – абсолютная температура среды.

Для практических расчетов представляет интерес степень черноты газового объема e.

Если газ состоит из H2O и CO2, то в зависимости от температуры T и толщины газового слоя  (давления газа, умноженного на длину пути луча), причем:

                                                           ,

где   V – объем газа;

        F – поверхность его оболочки,

по номограммам определяются степени черноты соответственно:  и . Причем, влияние давления на  больше, поэтому номограммное значение  умножается на поправочный множитель b, зависящий от парциального давления .

Далее, степень черноты смеси:

                                                       ,

и тогда собственное излучение газа определится как:

                                                        .

В том случае, когда объем газа ограничен поверхностями, между газом и поверхностями будет происходить лучистый теплообмен:

                                     , ,

где приведенная степень черноты:

                                                    ,

где степень черноты газа eг выбирается при температуре газа Tг. Если тепло передается от стенок к газу (), то eг выбирают при Tc.

Если в газах имеются взвешенные частицы сажи, золы и др. мелкие частицы, то степень черноты такого запыленного потока значительно возрастает.

В топках котлов влияние оказывает излучение пламени. При этом применяются различные методы расчета излучения [5].

10.4. Теплообмен при наличии экранов

При отсутствии экранов теплообмен между поверхностями 1 и 2 определяется уравнением:

                                            ,

где   .

При наличии экрана интенсивность теплообмена изменится. При стационарном процессе теплообмена потоки энергии, передаваемые от поверхности 1 к экрану и от экрана к поверхности 2 будут равны.

Рис. 54. Экранирование

Следовательно:

               .

Отсюда:

                                                         .

Искомый поток энергии при наличии экрана:

                                          

и

                                                , или .

При наличии одного экрана количество передаваемого тепла уменьшается в два раза, при наличии двух экранов количество энергии, передаваемое лучистым теплообменом, уменьшается в три раза, а при наличии n экранов – в  раз. Тогда при наличии n экранов:

                                                    .

Расстояние экранов от нагретой поверхности тела 1 на результирующий поток излучения влияния не оказывает.

Искомые температуры экранов можно найти:

                                            ;

     ;

                    .

Список литературы

1.  В. П. Исаченко. Теплопередача, 1969, 1981 г.

2.  А. В. Лыков. Теория теплопроводности, 1967 г.

3.  В. С. Лукьянов // Известия АН СССР, ОТН, 1939, № 2.

4.  Л. И. Гутемахер. Электрические модели. М., 1949.

5.  А. О. Невский. Лучистый теплообмен в печах и топках. М.: Металлургия, 1971. 440 с.

6.  Б. С. Петухов. Теплообмен и сопротивления при ламинарном течении жидкости в трубах. М., Энергии, 1967.