Общие положения
1. Метод тангенс-гальванометра.
Простейшим устройством для измерения напряжённости магнитного поля Земли служит тангенс - гальванометр, состоящий из нескольких витков кругового проводника 1, в центре которого расположена магнитная стрелка 2 и угломерная шкала 3 (рис.2). Стрелка может поворачиваться вокруг вертикальной оси. При отсутствии тока в витках тангенс - гальванометра стрелка располагается в плоскости магнитного меридиана. Пропустим постоянный ток I по виткам тангенс - гальванометра.
Магнитное поле тока в центре витков будет характеризоваться вектором напряжённости
HВ = (I/2r)N, (2)
который направлен перпендикулярно плоскости витков. В(1) r - радиус витков, N - число витков. В этом случае магнитная стрелка NS расположится по направлению результирующих сил, действующих на неё со стороны магнитного поля рамки и магнитного поля Земли. Как видно из рис. 3, угол j, который стрелка составит с плоскостью витков, определяется соотношением
tgj=HB/Ho (3)
Подставляя в (2) вместо НВ его значение из (1), получим
Нo =IN/2rtgj = UN/Rdtgj, (4)
где ток I=U/R; U- напряжение на витках, R -сопротивление витков,
r - радиус витков, d - диаметр витков (d=2r), N- число витков.
Измеряем силу тока I или напряжение на витках U, радиус витков r угол отклонения стрелки j от плоскости витков и зная число витков N, можно определить горизонтальную составляющую напряжённости магнитного поля Земли.
Исходя из соотношений (1) можно определить вертикальную Нz и полную H напряжённость магнитного поля Земли, принимая для нашей местности угол наклонения J равным 69°.
2. Метод флюксметра
Флюксметр состоит из небольшой плоской проволочной катушки (рамки), соединённой с баллистическим гальванометром. Магнитная индукция В вместе расположения рамки равна
B=mmоН, (5)
а поток магнитной индукции Ф = BSNcosa через N витков измеритель- ной рамки (m - относительная магнитная проницаемость, в воздухе m=1). Угол a находится между вектором индукции В и нормалью n к плоскости рамки, S - площадь данного витка. При повороте рамки в магнитном поле в ней возникает э.д.с. индукции
ei=-(dФ/dt) (6)
и потечёт ток I, мгновенное значение которого равно
I=dФ/(Rp+Rr)dt, (7)
где Rr - омическое сопротивление гальванометра; Rp - сопротивление измерительной рамки. Величина тока I будет изменяться, и вследствие этого в электрической цепи на индуктивности L возникнет э.д.с. самоиндукции es. Запишем 2-й закон Кирхгофа для замкнутого контура:
-dФ/dt - Ldi/dt = (Rp + Rr )I. (8)
Проинтегрируем выражение (8) по времени от момента, когда нормаль n совпадает с направлением горизонтальной составляющей век- тора индукции Во магнитного поля Земли ( t=0 ), до момента, когда нормаль перпендикулярна к Во (t=tm):
-òdФdt/dt - òLdIdt/dt = (Rp+Rr) òIdt (9)
За время tm сила тока в цепи изменится от нуля через некоторое максимальное значение Im до нуля. Проекции горизонтальной состав-ляющей индукции магнитного поля на нормаль n за это время изменит- ся от Во до нуля, а поток через рамку от Фо до нуля. С учётом ска- занного, формулу (9) можно записать в следующем виде:
-òdФ - òLdI = (Rp+Rr ) òIdt (10)
Учитывая, что òIdt = q есть количество электричества, прошедшее через гальванометр за время tm , и делая незначительные преобразования, получим
Bo=(Rp+Rr)q/NS (11)
Количество электричества q можно определить, измерив отклонение no “зайчика” по шкале гальванометра и зная баллистическую постоян-ную гальванометра b = q/n (см. лабораторную работу № 3.5 [5]). Тогда горизонтальная составляющая индукции магнитного поля Земли будет
Уважаемый посетитель!
Чтобы распечатать файл, скачайте его (в формате Word).
Ссылка на скачивание - внизу страницы.