Цель работы. Освоить методы измерения электрического сопротивления металла, определить удельное сопротивление, оценить среднюю длину свободного пробега и среднюю скорость направленного- движения электронов проводимости.
Приборы и принадлежности: Прибор FPM-01 для измерения удельного сопротивления, содержащий источник регулируемого постоянного напряжения, миллиамперметр с внутренним сопротивлением RA=0,15 Ом, вольтметр с внутренним сопротивлением Rv= 2500 Ом, Прибор оснащен стойкой, к неподвижным кронштейнам которой крепится резистивный провод из хромоникелевого сплава (78 % Ni; 22 % Сг). Между кронштейнами расположено подвижное электрическое контактное устройство, с помощью которого можно изменить длину рабочего участка провода; для измерения диаметра провода применяется микрометр.
Теоретическое обоснование
Электропроводность металлов обусловлена тем, что в металлах содержится огромное количество носителей тока - электронов проводимости, образовавшихся из валентных электронов атомов металла Электроны проводимости не принадлежат определенному атому, а являются коллективизированными (обобществленными) электронами.
В классической электронной теории электропроводности металлов эти электроны рассматриваются как электронный газ. При этом пренебрегают взаимодействием электронов между собой, считая, что они соударяются лишь с ионами, образующими кристаллическую решетку. В промежутках между соударениями электроны движутся свободно, пробегая в среднем путь <>. Средняя арифметическая скорость электронов определяется аналогично средней арифметической скорости теплового движения молекул идеального газа:
(1)
где т - масса электрона; Т -температура; к = 1,38-1023 Дж/К (постоянная Больцмана).
Число электронов проводимости в единице объема одновалентногометалла может быть определено по формуле
(2)
где - плотность металла; Nл =6,02-1023моль-1 (постоянная Авогадро); М - молекулярная масса металла.
Электрический ток I возникает при наличии электрического поля внутри металла, которое вызывает упорядоченное движение электронов с некоторой средней скоростью < >. Ток можно охарактеризовать с помощью вектора плотности тока j , который численно равен электрическому заряду, проходящему за единицу времени через единичную площадку, перпендикулярную направлению упорядоченного движения заряженных частиц:
При равномерном распределении плотности электрического тока jпо сечению проводника S
Плотность тока связана с концентрацией электронов п, зарядом электрона е и скоростью направленного движения <и> соотношением
. (4)
На основании классических представлений формула (4) может быть преобразована в формулу
. (5)
Из (5) видно, что плотность тока пропорциональна напряженности электрического поля Е и соотношение (5) выражает закон Ома в дифференциальной форме
(6)
где
(7)
удельная электропроводность металла. Величина
(8)
называется удельным сопротивлением материала. Тогда (6) можно записать в виде
Если бы электроны не сталкивались с ионами решетки, длина свободного пробега <> и, следовательно, проводимость были бы очень большими, а удельное сопротивление р пренебрежимо малым. Таким образом, согласно классическим представлениям, электрическое сопротивление металлов обусловлено соударениями электронов проводимости с ионами кристаллической решетки. Несмотря на весьма приближенные допущения, классическая электронная теория качественно объясняет многие законы постоянного тока. Экспериментально удельное сопротивление металла может быть получено при измерении сопротивления Rобразцов исследуемого материала:
Уважаемый посетитель!
Чтобы распечатать файл, скачайте его (в формате Word).
Ссылка на скачивание - внизу страницы.