Проектирование ядерной энергетической установки с многорежимными плазменными термоэмиссионными преобразователями: Учебное пособие, страница 8

Таблица 2

Таблица 3

В табл. 3 для различных значений q_v приведены величины теплоты, уносимой в эмиссионной части катодной оболочки ЭГЭ за счет электронного тока (Q_i), лучистого теплообмена (Q_rad), а также джоулево тепловыделение (Q_дж) и суммарное падение напряжения за счет омических потерь на электродах и коммутационной перемычке. Указанные характеристики рассчитаны в точках вольтамперных характеристик ЭГЭ, соответствующих максимальной его электрической мощности при фиксированных q_v (см. рис. 8). Как видно, влияние отдельных видов теплообмена, участвующих в тепловом балансе, с увеличением q_v до форсированных значений существенно меняется. Так, например, существенно растет доля теплоты, переносимой за счет лучистого теплообмена, что объясняется значительным ростом температуры катода. Увеличение генерируемого тока приблизительно в 4 раза, а также рост электросопротивления оболочек ЭГЭ при увеличении их температуры приводят к возрастанию потерь напряжения в ЭГЭ с 10% (при q_v = 100 Вт/см³) до 20% (при q_v= 600 Вт/см³ ).Полная величина потерь на омических сопротивлениях элемента практически при всех уровнях тепловыделения составляет в общем энергобалансе приблизительно 3%.