1.5.1 Резонанс токов
Явление резонанса токов удобно изучать применительно к электрической цепи с параллельно соединенными R, L и C (рис.16) При это воспользуемся результатами, полученными выше.
Комплексная проводимость такой цепи
5.1
по своей
структуре аналогична выражению 4.1, а резонансная частота определяется согласно
4.2. добротность резонансной цепи на основании 4.3
.
По аналогии с предыдущим выражение 5.1 приводится к виду:
.
Сравнивая полученный результат с 4.6 , убеждаемся, что выражение Y/g для схемы рисунок 16имеет тот же вид , что и выражение Z/R для схемы рисунок 11. поэтому кривые рисунок 12применимы и в данном случае.
Кривые рисунок 12.а показывают, что при резонансе токов полная проводимость цепи минимальна, т.е. входное сопротивление достигает максимума.
При заданном
напряжении на зажимах цепи ток, идущий от источника
в цепь равен:
.
величина
этого тока достигает минимума при резонансной частоте, так как при этом
Следовательно,
отношение величин токов и
определяется из выражения
, правая часть которого полностью совпадает
с 4.8.
В связи с
этим резонансные кривые (рисунок 13)выражают применительно к схеме на рисунке
16 зависимость /
от δ.
В случае резонанса токов токи в индуктивном и емкостном элементах схемы рисунок
16 равны по величине и противоположны по знаку:
.
Полученное
выражение показывает, что добротность рассматриваемой цепи определяется как
кратность токов в L и C по отношению к суммарному току .
Если
параллельный колебательный контур питается от источника тока с внутренним
сопротивлением то чем меньше сопротивление
, присоединяемое параллельно сопротивлению R,
тем ниже добротность и шире полоса пропускания контура. Поэтому в отличие от
последовательного колебательного контура с точки зрения сокращения полосы
пропускания параллельного колебательного контура выгоден источник тока с
большим внутренним сопротивлением.
![]() |
Условие резонанса токов для схемы рисунок 17.а
записывается в виде равенства реактивных проводимостей: 5.2 ,
откуда . 5.3
Явление
резонанса возможно при этом только в том случае, если подкоренное выражение 5.3
имеет положительный знак. Если , то цепь резонирует на
любой частоте.
На
рисунке 18 показана векторная диаграмма при резонансе токов в цепи (рис.17.а).
Токи в индуктивной и емкостной ветвях слагаются из активных и реактивных составляющих,
причем
Чем меньше по
сравнению с
и
тем ближе к
180º угол фазового сдвига между
, при этом токи в
ветвях образуют один контурный ток
, замыкающийся в
колебательном контуре. При резонансе вся цепь имеет только активную проводимость
, откуда с учетом 5.2
Для
колебательного контура с малыми потерями можно пренебречь слагаемым по сравнению с
и
считать, что
. При этом проводимость
колебательного контура приближенно выразится формулой:
.
При согласно 5.3
и
легко
убедиться в том, что и в случае резонансной цепи с двумя параллельными ветвями
(рис.17) соблюдается условие . Для этого достаточно
умножить обе части уравнения 5.2 на
.
Для схемы рисунке 1.17.б при изменении частоты ω или индуктивности L минимум полной проводимости цепи, а также минимум общего тока наступают на при резонансной частоте. В том же случае, если переменным параметром является емкость C, проводимость и общий ток достигают минимума при резонансе токов.
Добротность параллельного колебательного контура (рисунке 17.а) на основании 4.3 равна
, но
,
откуда
, где резонансная
частота определяется по формуле 5.3.
Для повышения крутизны резонансных характеристик, необходимой для более четкого разделения колебаний разных частот, широко применяются двухконтурные резонансные цепи: два резонансных контура, настроенных каждый в отдельности на одну и ту же частоту, связываются индуктивно или электрически. В отличие от одногорбой резонансной кривой одиночного контура в связанных цепях получаются двугорбые кривые: например, ток в каждом контуре может иметь максимумы при двух частотах, расположенных выше и ниже резонансной частоты одиночного контура.
Уважаемый посетитель!
Чтобы распечатать файл, скачайте его (в формате Word).
Ссылка на скачивание - внизу страницы.