;
. (6.1)
Полученную величину падения напряжения можно записать в виде
.
Связь между напряжениями начала и конца линии в комплексной форме можно представить так
. (6.2)
Величину напряжения в начале линии можно найти через напряжение в конце линии и составляющие падения напряжения из треугольника ОВС
. (6.3)
Из второго уравнения (6.1)
видно, что при некоторых условиях () поперечная составляющая падения
напряжения
превращается в нуль. Фактически это
имеет место, когда
.
В этом случае вектора напряжений и
совпадают по направлению и по
величине отличаются на продольную составляющую падения напряжения
. Практически это встречается в линиях низких и средних
напряжений, где действительное соотношение составляющих тока
и
и сопротивлений линий R и X делают
малой величиной.
Отметим, что алгебраическая
разность напряжений в начале и конце линии по величине (модулю) называется
потерей напряжения. Для пояснения потери напряжения на векторной диаграмме
(рис.6.1,в) совместим поворотом относительно точки О вектор напряжения с напряжением
. Он примет положение ОК. Разность
величин отрезков ОК и ОA и есть потеря напряжения.
Заметим, что при
=0 потеря напряжения фактически равна
продольной составляющей падения напряжения.
На рис. 6.1,г
несколько подробней дан фрагмент векторной диаграммы токов. Ток нагрузки , который, как отмечалось, имеет активно-индуктивный
характер, разложен на активную
и реактивную
составляющие. Аналогично в виде двух составляющих (
и
) представлен ток в линии
. Как видно из диаграммы, ток
, обусловленный активной
проводимостью линии, увеличивает активную составляющую тока нагрузки
, а емкостной ток
, вызванный реактивной проводимостью
линии, уменьшает реактивную составляющую тока нагрузки
.
Аналогично построены векторные диаграммы (рис.6.2,б и 6.3,б) для линий электропередачи, схемы замещения которых соответственно приведены на рис. 6.3,а и 6.4,а. На рис.6.3 в схеме замещения отсутствует активная проводимость, что в большей степени соответствует воздушным линиям напряжением 110 и 220 кВ. Схема замещения в соответствии с рис.6.3 применяется для линий распределительных сетей напряжением 35 кВ и ниже.
Определенный интерес
представляет векторная диаграмма напряжений и токов линии, схема замещения
которой включает емкостную проводимость (рис.6.2,а), при отсутствии
нагрузки в конце линии . В этом случае по сопротивлениям
линии R и X в направлении с конца к началу протекает емкостной ток
, опережающий напряжение
на 90° (рис.6.4). По закону Ома
.
В соответствии с этим выражением на
рис.6.4 построен вектор напряжения , как видно в режиме холостого хода
напряжение в конце линии
больше, чем в начале
, а при отсутствии тока нагрузки
в начале линии протекает ток
, имеющий емкостной характер.
6.3 Зависимости между напряжениями и мощностями
начала и конца звена электрической сети
Под звеном электрической
сети следует понимать участок ее схемы замещения, например линии
электропередачи или трансформатора (рис.6.5). так, для линии электропередачи
звеном будет участок ее П-образной схемы замещения между проводимостями
(см.рис.6.1.б). Поскольку в звене сети присутствуют только продольные
элементы схемы замещения, представленные сопротивлениями R и Х, ток в начале и конце звена
остается неизменным, равным .
Установим зависимости между напряжениями и мощностями начала и конца звена электрической сети для наиболее характерных для практики случаев расчета.
Первый случай.
Известны неизменные мощность и напряжение в конце звена: и
. Требуется определить мощность
и напряжение
в начале звена.
Здесь и далее расчет будем вести в линейных напряжениях.
Совмещая вектор напряжения с векторной осью, на основании закона Ома запишем
, (6.4)
где - полное сопротивление.
Так как
,
то получим
.
Тогда
.
После преобразований
; (6.5)
, (6.6)
где продольная составляющая падения напряжения, вычисленная по данным конца звена, равна
(6.7)
и поперечная составляющая падения напряжения
. (6.8)
Модуль напряжения в начале звена
. (6.9)
Векторная диаграмма напряжений для этого случая показана на рис.6.6,а.
Умножив обе части
выражения (6.4) на , получим
или
.
(6.10)
Таким
образом мощность в начале звена и потерь мощности в конце
и
потерь мощности в звене
.
Потери мощности, найденные по данным конца звена
. (6.11)
Потери активной и реактивной мощности в звене
;
.
Второй
случай. Известны мощность и напряжение в начале звена: и
.
Требуется определить мощность
и напряжение
в конце звена.
Как и для первого случая по закону Ома можно записать
.
Ток найдем по формуле
.
Тогда
.
Раскрыв скобки и преобразовав, получим
(6.12)
или
. (6.13)
Здесь продольная и поперечная составляющие падения напряжения определяются по данным начала
;
. (6.14)
Величина напряжения в конце звена
. (6.15)
Векторная диаграмма напряжений для данного случая приведена на рис. 6.6,б.
Продольные и поперечные составляющие падения напряжения, вычисленные по данным конца звена (формулы (6.7) и (6.8)) не равны, т.е.
и
; что
также наглядно видно из совмещенной векторной диаграммы, приведенной на рис.
6.6, в.
. (6.16)
Здесь потери мощности, выраженные через параметры начала звена
Уважаемый посетитель!
Чтобы распечатать файл, скачайте его (в формате Word).
Ссылка на скачивание - внизу страницы.