, или перенося неизвестные слагаемые в левую часть уравнений
; (b)
. (c)
Составим дифференциальное уравнение поступательного движения груза 3:
и
.
Здесь и
проекции главного вектора внешних сил
приложенных к грузу 3 на оси
и
соответственно. Положительное направление
оси
принято в сторону движения груза 3,
направление оси
значение не имеет, поскольку
вдоль нее движения груза не происходит, а это значит, что
.
Из полученного уравнения равновесия находим
.
Проекция главного вектора внешних
сил на ось рана
, где сила трения скольжения определится по формуле
.
Таким образом, запишем полученное дифференциальное уравнение поступательного движения груза 3:
, или
. (d)
К полученным четырем уравнениям ((a)– (d) ) добавим уравнения связей.
Поскольку нить, соединяющая груз 3
и обод колеса 1 нерастяжима и все время движения параллельна оси , то можно записать следующее уравнение
связей
, или
.
Дифференцируя (1.6) по времени получим
, или
. (e)
Нить, соединяющая колеса 1
и 2 нерастяжима и все время движения параллельна оси , а также колесо 2 катится без
проскальзывания, следовательно
, или
;
.
Дифференцируя (1.7) и (1.8) по времени получим
; (f)
. (g)
Таким образом, с учетом (1.1) получена нормальная система линейных уравнений (a)–(g) относительно ,
,
,
,
и
.
Решим полученную систему линейных
уравнений (1.9), для чего выразим из трех последних уравнений ,
и
через
:
Подставим полученные выражения
для ,
и
во второе третье и четвертое уравнения
системы (1.9), после чего порядок системы уменьшится на 3 и будем иметь
следующую систему линейных уравнений 4-го порядка:
Умножая второе уравнение системы (1.11) на и складывая его с третьим, получим
следующую систему 3-го порядка
Теперь, умножая второе уравнение
системы (1.12) на , а третье - на
и
складывая все три уравнения системы будем иметь следующее уравнение
, откуда
.
Таким образом, найдено угловое ускорение колеса 1.
Необходимо определить угловую
скорость колеса 1 в положении, когда оно
повернется на угол
от начла движения. В начальный
момент времени система покоилась.
рис. 3
Для определения скорости колеса 1 применим теорему об изменении кинетической энергии механической системы
, где
и
─
кинетическая энергия системы в начальном и конечном положениях;
─ сумма работ внешних сил, приложенных к
системе на перемещении системы из начального положения в конечное;
─ сумма работ внутренних сил системы на
том же перемещении.
Поскольку в начальный момент времени система покоилась, то
.
Внутренние связи системы идеальны (нити нерастяжимы, тела абсолютно твердые), следовательно
.
Тогда (2.1) принимает вид:
.
Для определения кинетической
энергии и суммы работ внешних сил надо изобразить
систему в конечном положении.
Запишем зависимости между скоростями и перемещениями тел системы, т. е. уравнения связей, при этом скорости и перемещения выразим соответственно через скорость и перемещение колеса 1.
Угловая скорость колеса 2 выразится следующим образом
, а скорость го центра масс точки
.
Скорость груза 3
,
Таким образом, получены следующие кинематические соотношения между скоростями тел системы
Зависимости между перемещениями тел можно получить интегрированием соотношений (2.3) по времени
;
;
,
Уважаемый посетитель!
Чтобы распечатать файл, скачайте его (в формате Word).
Ссылка на скачивание - внизу страницы.