Зонная теория металлов, диэлектриков и полупроводников.
В зависимости от степени заполнения зон электронами возможны четыре случая:
а) Самая верхняя часть валентной зоны, содержащая электроны заполнена лишь частично, то есть в ней имеются вакантные уровни. Здесь электрон, получив сколь угодно малую энергетическую добавку (за счет теплового движения от электрического поля), сможет перейти на более высокий уровень той же зоны, то есть стать свободным и участвовать в проводимости. Внутризонный переход вполне возможен, так как, например, при kT , то есть гораздо больше, чем разность энергий между уровнями (соседними) зоны (). Таким образом, если в твердом теле имеется зона, лишь частично заполненная электронами, то это тело всегда будет проводником электрического тока, что свойственно металлам.
б) Твердое тело является проводником тока и в том случае, когда валентная зона перекрывается свободной зоной, что, в конечном счете, приводит к не полностью заполненной зоне. Это имеет место для щелочноземельных металлов II группы таблицы Д.И.Менделеева (Be, Mg, Ca, Zn…). Здесь металлические свойства обусловлены перекрытием валентной и свободной зон.
в) Если ширина запрещенной зоны кристалла порядка нескольких эВ, то тепловое движение не может перебросить электроны из валентной зоны в зону проводимости и кристалл является диэлектриком, оставаясь им при всех температурах.
г) Если запрещенная зона узка (<1 эВ), то переброс электронов из валентной зоны в зону проводимости может быть осуществлен сравнительно легко, либо за счет теплового возбуждения, либо за счет внешнего источника, способного превысить , и кристалл является полупроводником.
Физические основы электроники.
Лекция 1
Стр.1-2 тетради по ЭТПМ.
Добавление.
При изучении физических основ электроники теоретический материал обычно разбивается на следующие разделы:
Уважаемый посетитель!
Чтобы распечатать файл, скачайте его (в формате Word).
Ссылка на скачивание - внизу страницы.