Электромагнитное поле, создаваемое переменными во
времени источниками , частично теряет с ним связь и
существует самостоятельно, не зависимо от источников. Это возможно, благодаря
способности электрического поля создавать магнитное и наоборот. Это переменное
электромагнитное поле, потерявшее связь с источником и есть электромагнитная
волна, распространяющаяся в окружающее пространство в радиальных направлениях
от источника. Процесс создания ускоренно движущимися зарядами (то есть
переменными во времени источниками) электромагнитных волн называют излучением.
В среде без потерь (s=0) величина векторов
и
излученных волн
изменяется
от расстояния как 1/R, то есть сравнительно медленно убывает, поэтому
оказывается возможной радиосвязь на значительные расстояния. Устройства
предназначенные для излучения ЭМВ называют антенной передающей. Для приема ЭМВ
используют приемные антенны. В электродинамике чаще решается прямая задача о
нахождении векторов поля по известным источникам. Плотность сторонних токов в источниках зависит от времени и
пространственных координат по сложным законам, которые в точности неизвестны
или известны приближенно. Самое простое решение получается когда
=const, то есть не зависит от
пространственных координат. Смотрите формулы (5.10, 5.11). Это значит, что в
данный момент времени t амплитуда
одинакова в любой точке
источника, то есть не зависит от
.
Этого можно добиться, если размеры излучателя много меньше длины волны l. Такие излучатели называют элементарными. В электродинамике их три
вида:
- электрический элементарный излучатель
ЭЭИ ();
- магнитный элементарный излучатель ЭМИ
();
- элемент Гюйгенса, элемент фронта
волны (), в пределах которого векторы
и
постоянны
по амплитуде и фазе.
Рассчитать ЭМП элементарных излучателей просто. Любой сложный излучатель можно представить как бесконечную сумму элементарных излучателей, а ЭМП сложного излучателя на основании принципа суперпозиции можно получить суммированием ЭМП элементарных излучателей с учетом их амплитуды и фаз в точке приема. Для этого и вводятся в рассмотрение элементарные излучатели.
6.1 Элементарный электрический излучатель
Его
можно получить, взяв участок провода с переменным током
очень малой длины
.
Тогда для какого-то момента времени t1 амплитуда тока и фаза его будет постоянна в любом
сечении, то есть не зависит от
(рисунок
6.1, 6.2). Пусть ось Z направлена вдоль оси ЭЭИ, который занимает интервал
. Мгновенные значения тока излучателя от
координат Z не зависят, то есть:
, при
Используя закон сохранения заряда можно показать, что ЭЭИ эквивалентен электрическому диполю с гармонически изменяющимся во времени электрическим моментом:
Заряды Q(t) сосредоточены на концах ЭЭИ, тогда ЭЭИ можно назвать электрическим диполем с переменными зарядами.
ЭЭИ
со строго неизменным по его длине током практически неосуществим, и
представляет удобную идеализированную излучающую систему для анализа более
сложных излучателей. Реальная антенна, близкая по своим свойствам к ЭЭИ,
представляет собой два тонких провода с металлическими шарами на концах, которые
имеют большую емкость, благодаря и шарам величина тока
мало изменяется вдоль длины
. Такую излучающую
систему называют диполем Герца.
6.2 Электромагнитное поле элементарного электрического излучателя
При
анализе ЭМП ограничимся точками наблюдения М, для которых выполняется условие , тогда
(рисунок
6.2). Применим формулу (5.11), в которой
выносится
за знак интеграла. Интегрирование
по объему излучателя
представим так:
В итоге получаем:
Перейдем и сферической системе координат (рисунок 6.3). Векторный потенциал
в
сферической системе будет иметь в точке М две составляющие:
,
Зная все составляющие
вектора рассчитывают все составляющие векторов
и
,
используя (5.4, 5.5) или (2.9).
В результате ЭМП ЭЭИ имеет вид:
;
; (6.1)
ЭМП
имеет одну составляющую вектора и две вектора
, ЭМП не зависит от азимутального угла j, что является следствием осевой симметрии излучателя. Зависимость
векторов поля от расстояния R позволяет выделить вокруг излучателя три зоны:
ближнюю (
), промежуточную (
)
и дальнюю (
). В промежуточной зоне все слагаемые в
(6.1) имеют один порядок и должны учитываться все.
![]() |
![]() |
Уважаемый посетитель!
Чтобы распечатать файл, скачайте его (в формате Word).
Ссылка на скачивание - внизу страницы.