3. Как связаны напряжённость и индукция магнитного поля?
4. Как вычисляется поток магнитной индукции?
5. Поясните явление электромагнитной индукции. Запишите закон электромагнитной индукции.
6. Поясните явление самоиндукции. Как вычисляется э.д.с самоиндукции?
Рекомендательный библиографический список.
1. С а в е л ь е в И.В. Курс общей физики. Т.2. М.1988. §47,61,62,64.
2. К а л а ш н и к о в С.Г. Электричество. М. 1977. §91.
3. Физический энциклопедический словарь. М. 1984. с. 208,386.
4. Таблицы физических величин: Справочник. М. 1976. С. 986.
5. Лабораторный практикум по физике. Электростатика и постоянный ток. /О.Я. Бутковский, О.Д. Бухарова, А.А. Кузнецов; Владим. политехн. ин-т. Владимир, 1993.44 с.
Лабораторная работа № 4-7
ПОЛУЧЕНИЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ ВОЛН
И ИЗУЧЕНИЕ ИХ СВОЙСТВ
Цель работы: получение стоячих электромагнитных волн, определе- ние длины электромагнитной волны и скорости распространения.
Приборы и принадлежности: ламповый генератор незатухающих элек- трических колебаний, источник питания, двухпроводная измерительная линия с индуктивной связью, два мостика с индикаторами.
Общие положения
При прохождении электрического тока через контур, обладающий омическим сопротивлением R, часть энергии тока непрерывно переходит в тепло. Поэтому электрические колебания в контуре сравнительно быстро затухают. Для получения незатухающих электрических колебаний электрическую энергию контура необходимо непрерывно пополнять.
Современные ламповые генераторы позволяют получить электрические колебания как очень низких (с периодом в 10 – 103 с), так и очень высоких частот (с периодом в миллиардные доли секунды).
Электрические волны вдоль проводов. Поместим вблизи катушки L лампового генератора незатухающих электрических колебаний катушку L3 , концы которой присоединим к длинным параллельным проводникам АВ и БГ (рис.1). При прохождение через контур электрических колебаний в катушке Lз возникает переменная э.д.с. индукции и точки
А
и Б заряжаются периодически то положительно, то отрицатель-но, причём
если точка А заряжается положительно, то точка Б заряжается
отрица-тельно; и наоборот. В соот-ветствии с колебательным характером
изменения э.д.с.
Рис.1
в катушке Lз величина потенциала в точках А и Б меняется колебатель-ным образом. Области с максимальным значениям потенциала не остаются локализованными в точках А и Б, а распространяются с не- которой скоростью С, подобно тому как механические колебания, возбуждённые на конце струны, распространяются вдоль этой струны.
Если заснять мгновенную картину распределения потенциала на проводниках АВ и АГ, то окажется, что распределение потенциала проводника меняется по тому же гармоническому закону, по которому совершаются электрические колебания в контуре генератора ( рис.2 ).
Колебания генератора вызывают в проводниках АВ и БГ волнообразное распространение максимумов потенциала. На рис.3 показано электрическое и магнитное поле в двухпроводной линии. Силовые линии электрического поля “перекинуты” от положительно
|
|
|
Рис.2 Рис.3
заряженных участков одного проводника к отрицательно заряженным участкам другого. Магнитные силовые линии охватывают проводники и расположены перпендикулярно электрическим линиям и скорости рас- пространения волны.
Электромагнитные волны, распространяясь вдоль
проводников АВ и БГ, отражаются от их концов, подобно тому, как
отражается от точки крепления волна, бегущая вдоль струны. Отражённая
волна, идущая по направлению к генератору, слагаясь с прямой волной,
идущей от генератора, даёт стоячую электромагнитную волну.
Уважаемый посетитель!
Чтобы распечатать файл, скачайте его (в формате Word).
Ссылка на скачивание - внизу страницы.
