Методические указания к лабораторным работам "Изучение законов сохранения при соударении двух шаров", "Изучение вращательного движения на маховике Обербека", "Изучение закона сохранения момента импульса", "Измерение момента инерции маятника Максвелла", страница 4

Диаметры,  м

больших шаров

Диаметр D3, м малого шара

Масса m1, кг большого шара

Масса m1, кг малого шара

D1 =

D2 =

0,02520

0,00425

DD, м – приборная ошибка

измерения диаметров шаров

Dm1, кг - ошибка измерения m1

Dm1, кг - ошибка измерения m1

12

 
9. Рассчитайте ошибки измерения скоростей шаров в обеих сериях экспериментов. Поскольку измерения скорости – косвенные, и преобладающей является ошибка измерения времени, фиксируемого оптодатчиками, соответствующие ошибки рассчитываются как среднеквадратичные.

Среднеквадратичная ошибка sfизмерения какого-либо параметра f =f(x, y, z) в общем виде рассчитывается по формуле

sf=.

Поскольку в настоящей работе скорости шаров вычисляются через измерения их диаметра и времени пролёта мимо оптодатчика, в каждом случае ошибка рассчитывается по одной и той же формуле: меняются лишь значения ошибок измерения диаметров DD и времён Dt1, Dt2,Dt1¢,Dt2¢и Dt3 соответственно. Обозначив в общем случае ошибку измерения скорости символом su, а ошибку измерения времени – символом Dt3, можно записать:

su  =

Продифференцировав выражение (10) для расчёта скорости шаров по Dиt, а также использовав вычисленные на предыдущем этапе значения tСР, после стандартных преобразований можно получить необходимую формулу для расчёта :

su  =

В этой формуле DDприборная ошибка штангенциркуля для измеренияD; Dt – случайная ошибка измерения времени оптодатчиком, которая рассчитывается по формуле

Dt= a .

13

 
Здесь a-коэффициент Стьюдента, значения которого можно найти в таблице, приведённой в Приложении к настоящему сборнику (см. также методические указания [3]). Величину доверительной вероятности при выборе коэффициента Стьюдента по этой таблице примите равной 0,95.

10. Округлите полученные ошибки до первой значащей цифры; до этого же разряда округлите полученные ранее значения средних скоростей шаров (п. 8). Результаты измерений представьте в виде:

u1=u1СР ± su1

u2=u2СР ± su2

u1¢=u1¢СР ± s¢u1

u1¢=u1¢СР ± s¢u1

u2¢=u2¢СР ± s¢u2

 
 


                                                                                   .

Контрольные вопросы

1. Какие законы сохранения Вам известны? Приведите формулировки законов сохранения в механике.

2. Сформулируйте и приведите формулу второго закона Ньютона. Покажите, какой вид примет формула, если предположить, что масса тела не меняется в процессе его движения.

3. Покажите, что если шары имеют одинаковую массу, то после соударения с покоящимся шаром налетающий шар остановится, а покоившийся приобретёт ту же скорость, с которой двигался первый шар.

4. Объясните, как рассчитывается доля механической энергии, теряемой шарами при соударении.

РЕКОМЕНДУЕМАЯ  ЛИТЕРАТУРА

1. Савельев И. В. Курс общей физики: В 3-х т. – М.: Наука, 1987. – Т. 1, 432 с.

2. Яворский Б.М., Детлаф А.А. Курс физики. – М.: Высш. шк., 2000.

3. Расчет погрешностей в лабораторных работах физического практикума. Методические указания к вводным занятиям в физическом практикуме/ Н.А. Гринчар, Ф.П. Денисов, Б.А. Курбатов и др.; Под общ. ред. Ф.П. Денисова. - М.: МИИТ, 1995. - 38 с.

4. Методические указания к лабораторным работам по физике. Работы 60-63. Ошибки измерения физических величин. - М.: Изд. МИИТ, 1976. - с. 10 -11.

14

 
 


РАБОТА  № 3-П

ИЗУЧЕНИЕ ВРАЩАТЕЛЬНОГО ДВИЖЕНИЯ НА МАХОВИКЕ ОБЕРБЕКА

Цель работы: Измерение момента инерциитвердых тел, исследование зависимости мо­мента инерции от формы тела.

Приборы и принадлежности: маховик Обербека, набор грузов, штатив универсальный,  линейка, штангенциркуль, датчик угловой скорости с муфтой, измерительный блок L-микро.

Введение

В лабораторной работе рассматривается вращательное движение устройства, которое исторически получило название маховика Обербека.

Для описания вращательного движения, как и для описания поступательного движения, используется ряд параметров, определения некоторых из которых приведены в таблице 1

Таблица 1

ПАРАМЕТРЫ,

ХАРАКТЕРИЗУЮЩИЕ ПОСТУПАТЕЛЬНОЕ ДВИЖЕНИЕ ПО ПРЯМОЙ

ПАРАМЕТРЫ,

ХАРАКТЕРИЗУЮЩИЕ

ПЛОСКОЕ ВРАЩАТЕЛЬНОЕ ДВИЖЕНИЕ

D - перемещение

(x  - координата)

 - угол поворота

j - величина угла поворота

 - скорость;          

 - угловая скорость;   

 - ускорение;           

 - угловое ускорение; 

 - импульс

- момент импульса отн. точки; L = r×p×sin a

 - сила

=  - момент силы отн. точки;

M = r×F×sin a

M - масса

I = Smi ri2 – момент инерции

15

 

Сходным образом записываются и формулы основных законов, поступательного и вращательного движения (см. таблицу 2).

Таблица 2

НЕКОТОРЫЕ ОПРЕДЕЛЕНИЯ И ФОРМУЛЫ,  ОПИСЫВАЮЩИЕ 

ПОСТУПАТЕЛЬНОЕ ДВИЖЕНИЕ ПО ПРЯМОЙ

НЕКОТОРЫЕ ОПРЕДЕЛЕНИЯ И ФОРМУЛЫ, ОПИСЫВАЮЩИЕ

ПЛОСКОЕ ВРАЩАТЕЛЬНОЕ ДВИЖЕНИЕ

|u|= const - равномерное движение:

х = х0 ± |u|t

w = const  - равномерное вращение:

j =j±|w|t

;

 

;

 
|a|= const  - равнопеременное

движение:

х = х0 ± |u0|t ±   u=±|u0|±|а|t

e = const  - равнопеременное

вращение:

j =j±|w0 |t ±   w=±|w0|±|e|t

Второй закон Ньютона

(основной закон динамики):

 - в общем случае;

или  - при  m = const, где - равнодействующая всех сил, действующих на тело

Основной закон динамики

вращательного движения:

 - в общем случае;

или  - для абсолютно твёрдого тела, где - равнодействующий момент всех сил, действующих на тело