При малых плотностях вязкость линейно зависит от заполнения поры, как в случае идеального газа, а по мере роста в на ход т)(9) начинает оказывать влияние соотношение параметров е и е*. При малых плотностях вязкость т) является функцией величины Г , а при высоких плотностях наблюдается экспоненциальная зависимость вязкости от температуры, как и в традиционной модели Эйринга [24]. Рассчитанные в [20, 21] по (1) объемные вязкости ряда газов (Аг, Не, Н2, N2, NH3, CO2) хорошо совпадают с экспериментальными данными [18, 19].
Концентрационные зависимости локальных коэффициентов вязкости для щелевидной поры шириной 10 монослоев показаны на рис. 2. Эти коэффициенты характеризуют торможение потока (диссипацию импульса) при его движении через пору, а их численные значения сильно зависят от направления локального потока и от расстояния до стенки поры. Система аргон-углерод характеризуется достаточно сильным притяжением стенок. Положение и ход кривых 1-3 в пристеночной области определяются величинами Qi и ^П (а11 - E\\/Q\). В центральной части поры (кривые 4~7) вязкость возрастает по мере ее заполнения. Она меняется от величин, соответствующих газовой фазе, до значений, отвечающих жидким фазам (концентрационные зависимости были нормированы к соответствующим значениям щ для объемной фазы при 6 = 0 и Q\ = 0). На рис. 3 представлены профили коэффициентов сдвиговой вязкости атомов аргона в поре шириной Н = 10 монослоев, соответствующие профилям степеней заполнений на вставке (см. рис. 1). По мере удаления слоя от стенки поры коэффициенты r\qq уменьшаются, а с ростом степени заполнения поры они монотонно увеличиваются. Влияние ширины поры на вязкость в поверхностном слое и в слое, находящемся в ее центре, видно из рис. 4. Сдвиговая вязкость адсорбата в центральном слое относительно слабо зависит от ширины поры, хотя полностью ее влиянием пренебречь нельзя. Кривые для коэффициента вязкости в поверхностном слое Т|ц по мере увеличения ширины поры Н (при фиксированном 9) располагаются одна над другой, поскольку в этих условиях последовательно возрастает степень заполнения поверхностного слоя 01. Расчеты в рамках рассматриваемой модели решеточного газа хорошо согласуются с аналогичными результатами для профилей концентраций и сдвиговой вязкости в щелевидных порах шириной 4 и 18 монослоев [25], полученными методом неравновесной молекулярной динамики и на основе континуальной кинетической теории.
|
|
Рис. 3. Концентрационные профили коэффициента сдвиговой вязкости атомов аргона Г) (1 < <у < 10) в углеродной поре шириной 10 монослоев (второй вариант е и
1<7<7
ап = 0.33): / - 6 = 0.095; 2 - 0.485; 3 - 0.905
Уважаемый посетитель!
Чтобы распечатать файл, скачайте его (в формате Word).
Ссылка на скачивание - внизу страницы.
