Сопоставление опытных и расчетных распределений радиальной скорости в пределах ядра потока. Сопоставление расчетных и опытных значений коэффициента крутки для циклонных камер с различной геометрией и степенью загрузки рабочего объема, страница 4

Рис. 4.19. Сопоставление опытных  и расчетных  значений диаметров внутреннего цилиндра.

Рис. 4.20. Экспериментальные значения показателя n_Г аппроксимации (1.8) экспериментальных распределений тангенциальной скорости от безразмерной границы ядра потока h_Гт. Темные точки относятся к циклонному потоку с «прижатым» максимумом w_j, светлые – со «свободным». 1 – опытные данные, полученные в диссертационной работе; 2 – [63,130] .

Таблица  4.2

Геометрические характеристики циклонных камер и их обозначение на рис.4.19; 4.21; 4.26…4.28.

Говоря об экстремальных значениях распределений угловой скорости и циркуляции на соответствующих радиусах, следует обратить внимание и на связи их значений с другими характеристиками циклонного потока. На рис.1.2 представлены опытные данные [116] из которых следует, что при максимальном значении крутки потока в приосевой зоне наблюдается и максимальное значение функций . В работе [116] отмечается, что наибольшее значение функции  наблюдается при ликвидации вставкой области отрицательных статических давлений в приосевой зоне циклонной камеры. В этом же случае статическое давление на поверхности вставки равно нулю. Рассматриваемым условиям соответствует нулевое значение зависимости , положение которого совпадает с радиусом, характеризующим нулевое значение радиальной скорости при  (см. рис.1.2). Кроме того при этом же  наблюдается переход от профиля скорости со «свободным» максимумом  к профилю w_j с «прижатым» максимумом. Данное обстоятельство позволяет в первом приближении при известном показателе n_Г аппроксимации  для незагруженной камеры аналогичных геометрических размеров по уравнению (4.39) и условию v=0 определить h_v=0, затем безразмерный радиус , а следовательно и .