-
непрерывны и
.
Пусть f(x,y,z) – непрерывная функция определена для всех точек γ.
Задача о массе кривой с переменной плотностью: f(x,y,z)=ρ(x,y,z)>0 – линейная плотность кривой γ.
Если ρ=const=ρ0, то M[γ]=ρ0L, L – длина.
Пусть ρ(x,y,z) – переменная и является непрерывной функцией в R3.
Разделим γ на n
частей, для Mi-1 Mi-1,Mi имеет длину ∆li.
Точка
. Считаем, что на дуге
плотность ρ=f(
); Тогда масса этой дуги ∆Mi=f(pi)∆li.
Тогда
. Точность приближенных вычислений увеличивается
при d(диаметр разбиения)=max li→0.
Определение: Суммы вида (1)
называются криволинейными суммами 1-ого рода.
Определение: Число I называется пределом интегральных сумм (1) при d→0,
если для "ε>0 $ δ(ε)>0 такая что для всех d<δ(ε)Þ(wn-I)<ε
не зависимо от выбора точек и способа деления кривой на дуги.
Определение: Предел интегральных сумм (1) при d→0,
если оп существует, называется криволинейным интегралом 1-ого рода от функции f(x,y,z) по γ
и обозначается
.
Физический смысл: Если f(x,y,z)≥0 – линейная плотность дуги кривой.
-
масса.
Теорема (о
существовании): Если γ – гладкая, а f(x,y,z)–непрерывная
в точках кривой, то существует
.
Свойства:
1)
-
длина дуги.
2) Линейность: если f1 и f2
–интегрируемы на γ, а с1 и с2 –константы, то .
3) Аддитивность: если γAB=
γACÈ γCB и f(x,y,z) – интегрируема на γAB, то
4) Оценка интеграла: f(x,y,z)–непрерывная
на γ и ,
, то
, где L(γ).
5) Теорема о среднем: если f(x,y,z) –
непрерывна в точках гладкой кривой γ, то существует точка M0Îγ:.
Доказательство: Свойства 1-5 вытекают из определения криволинейного интеграла и доказываются как аналогичные свойства двойного интеграла.
57. Криволинейный интеграл 2-ого рода.
Пусть
материальная точка движется вдоль кривой γÎR3, и на эту точку действует сила -
векторное поле вдоль γ. А=? – работа силы. Если γ – прямая, а
- постоянная, то
.
Для вычисления
в предположении, что P, Q, R непрерывны на γAB считаем, что для " точки γi сила
постоянная и
, где Мi*Îγ. А перемещение вдоль γi заменим на
перемещения по прямой
(движении по ломанной, вписанной
в кривую). Тогда работа на этом куске пути:
и
;
, если такой
предел существует и не зависит от выбора точек {Mi}.
Определение: Пусть γ – гладкая кривая, рассматриваемая как геометрическое место точек с указанным порядком их следования от A к B, то γAB – ориентированная кривая.
Не
обязательно, что tA<tB. γAB→ γ+, γBA→ γ-. Если γ –
замкнутая кривая, без самопересечений (т. Аºт.
В; tA¹tB), γ+ - обход против
часовой стрелки. D
– кольцо ¶D=γ1Èγ2; ¶D+=.
Пусть
γAB – ориентированная
кривая, - векторное поле по γ. Составим
интегральные суммы вида:
, соответствующие
разбиению кривой γAB= Èγi, γi – ориентированная
согласно ориент. напр. γ.
Пусть d – диметр разбиения d→0.
Определение: Суммы вида (*) называются интегральными суммами 2-ого рода.
Определение: Если существует
конечный предел при d→0
интегральных сумм (*), то он называется криволинейным интегралом 2-ого рода от
вектора вдоль ориентированной кривой γAB и обозначается
или
, где
.
Свойства: 1) Линейность 2)
Аддитивность 3) - при изменении ориентации
кривой интеграл меняет знак.
Физ.
смысл:
Работа векторного поля вдоль кривой γAB.
Теорема
(о вычислении):
Если P, Q, R – непрерывны вдоль
гладкой кривой γAB: {x=x(t), y=y(t), z=z(t) , то
Связь: γ: {x=x(t), y=y(t), z=z(t) – гладкая кривая ((xt’)2+(yt’)2+(zt’)2>0).
Пусть t→t+∆t, ∆t>0,
при ∆t→0
. Рассмотрим
-
вектор, направленный по касательной к кривой, направленной в сторону
возрастания параметра t. При ∆t<0 вектор
направлен противоположно
, т. е.
-
направлен по касательной к кривой в сторону возрастания параметра t.
; {cosα,cosβ,cosγ} – вектор
направленный вдоль касательной согласно направлению кривой
,
- единичный вектор.
32 Уравнение Бернулли
Ур-е вида называется уравнением Бернулли . Покажем что с помощью подстановки можно перейти от уравнения Бернулли к
линейному
уравнению.
Разделим на
Пусть
- линейное уравнение
На практике уравнение Бернулли можно решать сразу с помощью подстановки y=UV
Уважаемый посетитель!
Чтобы распечатать файл, скачайте его (в формате Word).
Ссылка на скачивание - внизу страницы.