В германии и кремнии подвижность электронов заметно превышает подвижность
дырок. Поэтому при низких температурах в р-образцах RH
положителен. При повышении температуры до состояния компенсации (
) знак коэффициента Холла
становится отрицательным из-за большей подвижности электронов, хотя
концентрация дырок и превышает концентрацию электронов. Соответственно меняется
и полярность напряжения Холла. В n-образцах изменения
знака холловского напряжения нет.
II Магнитосопротивление
Магниторезистивный эффект – это эффект изменения электрического сопротивления образца под действием магнитного поля. Сила Лоренца искривляет траекторию движения носителя заряда, что увеличению удельного сопротивления полупроводника в магнитном поле.
В случае образца ограниченного размера, как в рассмотренном выше примере для эффекта Холла, при установлении динамического равновесия возникшая холловская напряженность электрического поля компенсирует действие силы Лоренца и, следовательно, не происходит искривления траекторий носителей заряда, двигающихся со скоростью v. Казалось бы, что в таком случае сопротивление образца не должно изменяться под действием магнитного поля. Однако эти рассуждения справедливы только для носителей, двигающихся со скоростью v, соответствующей средней скорости. В действительности носители в полупроводнике распределены по скоростям. Поэтому носители со скоростью, превышающей среднюю скорость, будут смещаться к одной грани образца, т.к. на них будет действовать большая сила Лоренца. Носители, обладающие скоростью, меньшей средней скорости, будут смещаться к другой грани образца, так как на них будет действовать большая сила холловской напряженности электрического поля. Таким образом, удельное сопротивление образца изменяется в магнитном поле из-за искривления траекторий носителей заряда, движущихся со скоростями, отличными от средней скорости.
Если образец имеет неограниченные размеры, то нет накопления заряда на гранях и магниторезистивный эффект максимален.
Между столкновениями частица движется в магнитном поле не по прямой, а вклад в ток определяется лишь проекцией перемещения частицы на направление плотности тока. Это эквивалентно уменьшению времени свободного пробега τ в магнитном поле по сравнению с системой без магнитного поля τ0 :
(16)
Это означает, что подвижность в поперечном магнитном поле μН также становится меньше подвижности без магнитного поля μ:
(17)
Соответственно удельное сопротивление
(18)
Относительное изменение удельного сопротивления квадратично зависит от поля:
(19)
где K – коэффициент магнитосопротивления.
III. Схема эксперимента.
Экспериментальная установка представлена на рис. 3. Она позволяет изменять магнитное поле, ток через образец и температуру образца, а также измерять напряжение на образце и напряжение Холла.
Измерения проводятся на прямоугольном образце размерами d=1 мм, ℓ=0,02 м, x=0,01 м. Он закреплен на подложке и укреплен в измерительном модуле. Модуль через вход АС (alternating current - переменный ток) на задней стороне напрямую соединяется с АС выходом 12 В источника тока . Образец помещается в магнитное поле, которое создается двумя соединенными последовательно катушками, питающимися от выхода постоянного тока (DC, direct current – постоянный ток) источника питания. Магнитная индукция поля измеряется тесламетром, с холловским датчиком, помещенным в центр поля (после того как аппаратура подготовлена). Напряжение Холла измеряется цифровым мультиметром, который подключается к выходам UH в верхней части модуля. Напряжение на образце Uобр измеряется этим же мультиметром, который в этом случае подключается к выходам в нижней части модуля. Температура и ток отображаются на дисплее модуля. Режим индикации дисплея устанавливается с помощью кнопки «Display». Ток через образец не должен превышать 30 мА. Нагрев образца начинается и прекращается при нажатии на кнопку «on/off» на задней стороне модуля. Стабилизации температуры не предусмотрено.
Уважаемый посетитель!
Чтобы распечатать файл, скачайте его (в формате Word).
Ссылка на скачивание - внизу страницы.