39. 1 способ.
Рассматриваемая система (рис. 3.46) имеет две степени свободы. В качестве обобщенных
координат, описывающих положение системы, возьмем углы
и
. Уравнения движения системы будем составлять
так, чтобы они не содержали неизвестных сил реакции связей
.
Главный момент внешних
сил , поэтому составляющая кинетического
момента
. Кинетический момент
. Взяв в качестве переносного движения
стержня поворот вокруг оси
плоскости
, а в качестве относительного – движение
стержня в этой плоскости, найдем, что
.
Кинетический момент стержня относительно центра масс
. (3.57)
Расположение связанных осей показано на рис. 3.46. Моменты инерции
. Угловая скорость также находится по
теореме сложения
. (3.58)
Учитывая (3.57) и (3.58), получим , и
.
В начальный момент времени , т.е.
, и
. (3.59)
Так как работу совершает только консервативная стационарная сила тяжести, то выполнен закон сохранения механической энергии
. (3.60)
Кинетическая энергия . Для скорости центра масс
, и
. Потенциальная
энергия
. Подстановка последних выражений в (3.60)
с учетом начальных условий даст
. (3.61)
Условие отрыва стержня от
плоскости соответствует обращению в ноль реакции
пластины
. По теореме о движении центра масс
. Так как
, то
. (3.62)
Согласно (3.59): , учитывая это из (3.61) получим
.
Дифференцированием последнего выражения по времени получим
.
Подставляя найденные выражения в (3.62) получаем для реакции опоры
При
, и отрыв наступает в начальный момент
времени. При
реакция опоры обращается в ноль
при значении угла
:
, т.е.
.
Отрыв произойдет при :
.
2-й способ. Уравнение Лагранжа второго рода по
обобщенной координате имеет вид
. Следовательно
, что
сразу дает (3.59). Далее ход решения из первого способа повторяется.
Ответ: если , то
; если
, то
.
40. В качестве обобщенных координат
рассматриваемой системы с двумя степенями свободы (рис. 3.47) возьмем
координату
и угол
.
Внешние силы тяжести и реакции плоскости вертикальны, составляющая их главного
вектора
, и составляющая импульса системы
. Но
. Так
как
,
, то составляющие скорости
,
. В момент падения на плоскость угол
, и
, т.е.
.
Так как работу совершают только консервативные силы тяжести, то выполнен закон сохранения полной механической энергии системы
. (3.63)
Кинетическая энергия стержней
.
Координаты центров масс ,
;
составляющие скорости
,
.
.
Моменты инерции . Поэтому в момент полного соприкосновения
стержней с плоскостью кинетическая энергия системы
.
Потенциальная энергия
системы .
Подстановка найденных выражений в
(3.63) в момент полного соприкосновения стержней и плоскости даст , т.е.
,
и ,
.
Ответ: .
41. В качестве
обобщенных координат рассматриваемой системы с двумя степенями свободы (рис.
3.48) возьмем координату
и угол
. Работу при качении без проскальзывания
совершает только консервативная стационарная сила тяжести стержня, и выполнен
закон сохранения полной механической энергии
. (3.64)
Кинетическая энергия
системы . Для диска
.
Для стержня .
Скорость
, т.е.
.
Момент инерции стержня , угловая скорость стержня
, и
,
.
Потенциальная энергия
системы . Подстановка найденных выражений в (3.64)
даст
. (3.65)
Еще один первый интеграл
системы следует из уравнения Лагранжа второго рода по координате . Действительно
, и
поэтому
. Так как
, то с
учетом начальных условий
. (3.66)
В момент удара точки В о
плоскость угол , и совместное решение уравнений
(3.65) и (3.66) даст для этого момента времени
,
. Скорость точки В
.
Для составляющих в момент удара о плоскость
Ответ: .
42. Рассматриваемая
система с голономными идеальными связями (рис. 3.49) имеет две степени свободы. В качестве
обобщенных координат возьмем
. Составим уравнения
Лагранжа второго рода для этой системы
.
Кинетическая энергия
системы . Для цилиндра
.
Для стержня (при
плоскопараллельном движении). Координаты центра масс стержня
Так как , то
составляющие скорости
и .
Момент инерции стержня , угловая скорость
,
и
.
Для всей системы
.
Виртуальная работа сил, приложенных к системе
Обобщенные силы
Для составления уравнения
малых колебаний можно подставить полученные выражения в уравнения Лагранжа и
далее провести их линеаризацию в окрестности положения равновесия. Но в этой
задаче более рационально приближенно представить кинетическую энергию системы в
окрестности положения равновесия с точностью до членов
второго порядка малости по отношению к отклонениям от положения равновесия, а
далее полученное приближенное выражение кинетической энергии подставить в
уравнения Лагранжа. Такие действия эквивалентны их линеаризации. Тогда
. Обобщенные силы в окрестности положения
равновесия
,
. Уравнения
малых колебаний принимают вид
Уважаемый посетитель!
Чтобы распечатать файл, скачайте его (в формате Word).
Ссылка на скачивание - внизу страницы.