2. Расчет линейных цепей
однофазного синусоидального тока
2.1. Основные понятия и определения
Электрической цепью синусоидального тока называется цепь, в которой действуют ЭДС, напряжения и токи, изменяющиеся во времени по синусоидальному закону.
.
(2.1)
Их временные диаграммы имеют вид рис. 2.1.
![]() |
Синусоидальные токи, напряжения и ЭДС – величины периодические. Они характеризуются:
- мгновенными значениями u, i,
e, т.е., значениями в рассматриваемый момент времени
(например, при ,
);
- периодом Т, с , т.е., промежутком времени, по
истечении которого синусоидальный ток (напряжение, ЭДС) принимает одно и то же
мгновенное значение , где n- целое
число;
- частотой f, Гц , т.е., числом полных изменений периодической величины в течение одной секунды
; (2.2)
- амплитудой (,
,
),
т.е., максимальным значением синусоидальной величины;
- фазой (фазовым углом), рад, т.е., аргументом синусоидальной величины, например, для тока
; (2.3)
- начальной фазой Y, рад,
т.е., значением фазы (аргумента) в момент времени .
Начальная фаза считается положительной, если при
мгновенное
значение синусоидальной величины положительно, и, наоборот, отрицательной, если
в тот же момент времени мгновенное значение синусоидальной величины
отрицательно. На временных диаграммах положительную начальную фазу откладывают
влево, а отрицательную – вправо от начала координат (на рис.2.1
, а
);
- угловой частотой w, рад/с, т.е., скоростью изменения фазы ( фазового угла)
; (2.4)
- сдвигом фаз j, рад, т.е., разностью фаз двух синусоидальных величин. Сдвиг фаз между напряжением u и током iобозначают буквой j и, в соответствии с определением,
;
(2.5)
- действующим значением тока (напряжения, ЭДС), т.е., среднеквадратичным значением этих величин за время, равное периоду
;
;
. (2.6)
Подставив в (2.6) выражения (2.1) и произведя интегрирование, можно показать, что между действующими и амплитудными значениями синусоидальных величин справедливы соотношения
;
;
.
(2.7)
Действующие значения тока, напряжения и ЭДС не зависят от времени и являются эквивалентными некоторым постоянным значениям тока I, напряжения U и ЭДС E, которые производят в электрической цепи такое же тепловое действие, что и переменные ток i, напряжение u и ЭДС e за одинаковый промежуток времени;
- средним значением периодического тока, ЭДС и напряжения
;
;
. (2.8)
Для синусоидальных токов, напряжений и ЭДС из (2.8) следует, что
;
;
.
(2.9)
2.2. Методы расчета сложных линейных электрических цепей синусоидального тока
Расчет сложных электрических цепей синусоидального тока производят теми же методами, что и расчет сложных электрических цепей постоянного тока. Разница заключается в том, что уравнения составляются для комплексных токов, напряжений и ЭДС, в которых сопротивление R, проводимость G и потенциалы jзаменяют комплексными сопротивлениями Z, проводимостями Y и потенциалами j узлов.
При расчете цепей с одним источником ЭДС с применением комплексных чисел широко используется метод эквивалентных преобразований. При этом:
- в случае последовательного соединения нескольких комплексных сопротивлений это соединение можно заменить эквивалентным комплексным сопротивлением
, (2.10)
- в случае параллельного соединения нескольких ветвей,
заданных комплексными проводимостями , это соединение можно
заменить одной эквивалентной комплексной проводимостью
,
(2.11)
- в случае смешанного (последовательно-параллельного)
соединения трех ветвей с сопротивлениями ,
и
рис.
2.2, это соединение может быть заменено эквивалентным комплексным сопротивлением
. (2.12)
![]() |
Расчет сложной цепи переменного синусоидального тока
часто упрощается, если применить преобразование треугольника сопротивлений в
эквивалентную звезду и наоборот – звезды в треугольник. Для этого в формулах
для цепей постоянного тока следует заменить резистивные сопротивления на комплексные сопротивления
[1].
Методы расчета цепей синусоидального тока с несколькими источниками ЭДС в символической (комплексной) форме проиллюстрируем на примере расчета цепи рис. 2.3.
Дано:
В;
В;
Ом;
Ом;
Ом
Требуется рассчитать токи во всех
ветвях различными методами.
2.2.1. Непосредственное применение законов Кирхгофа (МЗК)
В схеме два узлаa и b и три ветви. Составляем одно уравнение по первому закону Кирхгофа и два уравнения по второму закону Кирхгофа, задавшись направлением обхода в каждом из независимых контуров. В результате получим систему уравнений:
или
Решив систему уравнений, находим комплексные токи в ветвях:
А;
А;
А.
Записываем выражения для мгновенных токов:
А;
А;
А.
2.2.2. Расчет методом контурных токов (МКТ)
В каждом из независимых контуров рис.2.3 указываем
дугами контурные токи и
и записываем систему уравнений по второму закону
Кирхгофа для контурных токов
или
Решив эту систему относительно контурных токов ,
,
определяем токи в ветвях:
А;
А;
А.
2.2.3. Расчет методом двух узлов (МУП)
Поскольку в рассматриваемой схеме только два узла, то метод узловых потенциалов для схемы рис.2.3 сводится к методу двух узлов:
В.
Токи в каждой из ветвей определяем по обобщенному закону Ома в символической форме:
Уважаемый посетитель!
Чтобы распечатать файл, скачайте его (в формате Word).
Ссылка на скачивание - внизу страницы.