Измерение индуктивностей и ёмкостей методом амперметра и вольтметра, проверка закона Ома для переменного тока: Методическое пособие к лабораторной работе № 11

Страницы работы

11 страниц (Word-файл)

Содержание работы

Министерство образования Российской Федерации

ХАБАРОВСКИЙ

ГОСУДАРСТВЕННЫЙ

ПЕДАГОГИЧЕСКИЙ

УНИВЕРСИТЕТ

Кафедра общей физики

Доц. В.Г.Довбило

ЛАБОРАТОРНЫЙ

ПРАКТИКУМ

ПО ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЙ

ФИЗИКЕ

 


ЭЛЕКТРИЧЕСТВО И МАГНЕТИЗМ


 «ИЗМЕРЕНИЕ ИНДУКТИВНОСТЕЙ И

ЁМКОСТЕЙ МЕТОДОМ АМПЕРМЕТРА И

ВОЛЬТМЕТРА. ПРОВЕРКА ЗАКОНА ОМА

ДЛЯ ПЕРЕМЕННОГО ТОКА»


Хабаровск 2000

§ 1. Понятиео

квазистационарном токе

При действии в замкнутой цепи переменной э.д.с. в ней воз-никает пееменный ток. Конечная скорость распространения элек-тромагнитного поля приводит к тому, что сила тока в различных сечениях неразветвлённого проводника оказывается не одинако-вой в один и тот же момент времени. Однако, если сила тока мало меняется за время t , в течение которого электромагнитное возму-щение пробегает расстояние до самых удалённых частей цепи, то мгновенные значения силы тока во всех сечениях неразветвлё-нной цепи можно считать практически одинаковыми. Токи, подчиняющиеся такому условию, называются квазистацио-нарными.

Для периодически изменяющихся гармонических токов усло-вие квазистационарности записывают следующим образом

 


где  l – расстояние до самой удалённой части цепи;

       с – скорость распространения электромагнитных возмущений      (скорость света);

       Т – период изменения переменной э.д.с.

Так, например, ток промышленной частоты ( f = 50 Гц , Т = 0,02 с ) можно считать квазистационарным для цепей длиной до 100 км . При размерах цепи порядка  3 м  квазистационарными могут считаться токи частотой до  106 Гц .

Мгновенные значения квазистационарных токов подчиняют-ся закону Ома, следовательно, для них справедливы правила Кирхгофа.

§ 2. Активное сопротивление

в цепи переменного тока

Активным (или омическим) называется такое сопротивле-ние  R , которое не обладает индуктивностью и ёмкостью. Поня-тие «чисто активного» сопротивления (как и «чисто ёмкостного» и «чисто индуктивного») является абстракцией, так как всякий проводник (например, прямолинейный отрезок провода) обладает некоторой индуктивностью и ёмкостью.

Активное сопротивление есть не что иное, как сопротивление проводника (или участка цепи) постоянному току

где  Saсечение той части проводника, по которой «течёт» пере-менный ток (см. скин-эффект).

Пусть к зажимам такого активного сопротивления (РИС.1) приложено напряжение, изменяющееся по закону

где  Uo– амплитудное значение напряжения;

       ω = 2π f – круговая частота;

        t время.


Если выполняется условие квазистационарности, то ток через сопротивление  R  определяется законом Ома

 


где

На РИС.1 графически представлено изменение со временем напряжения и силы тока (осциллограммы) для частного случая  R = 2 Ома .

Соотношение между переменными токами и напряжениями можно сделать особенно наглядными, если их изображать с по-мощью векторов. Для этого выберем произвольное направление, которое назовём осью тока, отложим вдоль этого направления вектор тока длиной  lo  (РИС.2). Пос-кольку напряжение (2) и ток (3) изме-няются синфазно (совпадают по фазе), вектор напряжения  Uo = Io R  также будет направлен вдоль оси тока.

Совокупность векторов напряжений и токов образует векторную диаграмму данной цепи.

§ 3. Индуктивность в

цепи переменного тока

Переменное напряжение (2) подадим на зажимы катушки, об-ладающей пренебрежимо малым активным и ёмкостным сопро-тивлением. По катушке (РИС.3) начнёт течь переменный ток.      В результате явления самоиндукции, в ней во-зникнет э.д.с. индукции, которая, в соответст-вии с правилом Ленца, всегда направлена так, что препятствует изменениям тока, текущего в цепи.

Если катушка не содержит ферро-магнетиков, то выражение для э.д.с. индукции имеет вид

где  L коэффициент пропорцио-нальности между током  Iи создава-емым им полным магнитным потоком через катушку (сцеплённым потоком)  Ψ = L I . Коэффициент пропроциональности  Lназывается индуктив-ностью катушки (контура, проводника).

В соответствии с законом Ома для неоднородного участка цепи, ток в нём

Положив в (5)  R = 0 , φ1 – φ2 = U~  и  ξ12 = ξs ,можем написать для схемы, изображённой на РИС.3

 


Похожие материалы

Информация о работе

Тип:
Методические указания и пособия
Размер файла:
358 Kb
Скачали:
0