Измерение параметров индуктивности в цепи переменного тока

Санкт-Петербургский государственный горный институт

(технический университет)

Кафедра общей и технической физики

Лабораторная работа №5

Измерение параметров индуктивности в цепи переменного тока

Рис. 1. Экспериментальная установка для исследования  импеданса (сопротивления по

переменному току) катушки.

Санкт-Петербург

2008

Цель работы: Определение импеданса, сдвига фаз и измерение индуктивности на разных частотах в резистивно-индуктивной цепи.

Общие сведения

Переменный ток – это электрический ток, изменяющийся во времени. В общем понимании к переменному току относят различные виды импульсных, пульсирующих, периодических и квазипериодических токов. В технике под переменным током обычно подразумевают периодические или почти периодические токи переменного направления. Наиболее употребителен переменный ток, сила которого меняется во времени по гармоническому закону.

Если к активному сопротивлению R приложено переменное напряжение U = U_mcos(wt), то текущий ток через это сопротивление по закону Ома будет равен

.                                               (1)

Следовательно, между амплитудами силы тока и напряжения на резисторе можно записать соотношение:

.                               (2)

Изображая синфазные колебания напряжения и тока на резисторе методом векторной диаграммы (рис. 2), в данном случае векторы тока и напряжения будут параллельны.

Если переменное напряжение, изменяющееся по гармоническому закону, подано на концы катушки индуктивности L, не обладающей ни емкостью, ни сопротивлением, то в этой элементарной цепи с индуктивностью должна возникнуть ЭДС самоиндукции E _i = –LdI/dt, направленная против ЭДС источника тока. Поскольку активное сопротивление катушки равно нулю (или пренебрежимо мало), закон Ома в этом случае запишется в виде

U + E _i = RI = 0,          или      .                                       (3)

Решение этого дифференциального уравнения имеет вид

.                                                           (4)

Поскольку в цепи действует лишь переменное напряжение и нет другого источника, его постоянная составляющая равна нулю:

,                                    (5)

где U_m/wL = I_m. Сопоставляя полученное выражение с законом Ома для постоянного тока, нетрудно видеть, что роль сопротивления играет произведение wL. Эта величина называется индуктивным сопротивление (импедансом) и обозначается X_L.

X_L = wL.                                              (6)

Следовательно, индуктивное сопротивление растет с частотой. Постоянному току, т.е. у которого w = 0, индуктивность сопротивления не оказывает. В данном случае напряжение U_L на индуктивности совпадает с напряжением, вырабатываемым источником тока. На векторной диаграмме (рис. 3) видно, что напряжение опережает по фазе на p/2 ток через индуктивность.

В данной работе упрощенная электрическая схема может быть представлена в виде последовательно соединенных резистора R и катушки индуктивности L, замкнутых на источнике переменного тока Uрегулируемой частоты. А с учетом подключенных к этой схеме измерительных приборов окончательный вид схемы представлен на рис. 4, где через дифференциальный усилитель выход А идёт с резистора в осциллограф на канал CH1, а выход В – общее напряжение в RL-цепи, – на канал CH2 осциллографа. К источнику переменного тока (функциональному генератору) параллельно подключен цифровой счетчик.

Поскольку обычные вольтметры и амперметры измеряют только среднеквадратичное (действующее) значение напряжения и тока, и не фиксируют соотношений фаз между ними, в данном эксперименте предпочтительней использовать осциллограф. Эксперимент будет выполнен с синусоидальными напряжениями, поэтому (если необходимо) для получения действующих значений величины, ее размахи на осциллографе (от нижнего до верхнего пика) U_p-p должны быть разделены на .

В соответствии с законом Ома  ток может быть рассчитан через сопротивление путем измерения напряжения на осциллографе (амплитудное значение синусоиды на канале CH1). Схема, показанная на рис. 4, позволяет одновременно наблюдать полный ток и напряжение в RL-цепи (амплитудное значение синусоиды на канале CH2). В этом случае, если катушка индуктивности L и резистор сопротивления R соединены по схеме, показанной на рис. 4, сумма падений напряжений на каждом из элементов равна напряжению питания U

,                                                               (7)

где   U – полное напряжение RL-цепи,  IR = U_R – напряжение на резисторе,

 – напряжение на катушке.

Так как напряжения на последовательно соединенных резисторе и катушке отличаются по фазе на 90°, то выражение 7, исходя из векторной диаграммы, можно представить в следующем виде (теорема Пифагора):

.                                                                 (8)

Откуда следует                             ,                                                               (9)

А с учетом закона Ома для катушки (формула 6):

,                                                                    (10)

где по определению циклическая частота

,                                                                    (11)

где   f – частота выходного сигнала, устанавливаемая на функциональном генераторе, Гц.

Таким образом, можно определить индуктивность катушки:

,                                                               (12)

где  U_R/R = I – сила тока в цепи.

Однако расчет по этой формуле будет давать не точное значение индуктивности (особенно на малых частотах), т.к. не учтено омическое сопротивление катушки. Чтобы его учесть, в формуле 12 величину U_R в квадрате под корнем надо понимать как напряжение на последовательно соединенных активных сопротивлений известного резистора R и катушки индуктивности R_L (указано на самой катушке). Таким образом, формула 12 может быть представлена в более достоверном качестве: