Лекция 2.
Напряжения и токи на входе многополюсников.
Соотношения между напряжениями и токами на входах многополюсника полностью определяют матрицу сопротивлений (проводимостей) многополюсника.
Введем понятия нормированных значений напряжений и токов, как величины и пропорциональные суммарному поперечному электрическому полю и суммарному магнитному полю , соответственно.
Падающей волне соответствует падающая волна напряжения . Аналогично
соответствует .
Из выражений, полученных в первой лекции, можно записать
,
Тогда комплексная мощность в сечении Z на входе
Сопротивление на входе полностью определяется значениями и .
Их отношение полагается равным нормированному сопротивлению в сечении Z.
Теперь можно записать
Можно получить коэффициенты пропорциональности между и и и
,
, где ,
,
V1, V2 – поперечные координаты в произвольной системе координат,
- единичный вектор, совпадающий по направлению с суммарной поперечной составляющей вектора ,
- единичный вектор, совпадающий по направлению с суммарной поперечной составляющей вектора .
Из последенего выражения видно, что
Аналогично можно показать, что
Выражения для конкретных типов волн в рассматриваемой линии передачи можно получить из приведенных выше общих выражений для ,
1. Прямоугольный волновод, волна типа Н10
,
.
2. Круглый волновод, волна типа Н11
где - корень уравнения ,
R – радиус круглого волновода.
3. Коаксиальная линия, волна типа ТЕМ
,
, где R1, R2 – радиус внутреннего проводника и внутренний радиус внешнего проводника, соответственно.
Все свойства цепей с распределенными параметрами могут быть перенесены на СВЧ соединения.
Рассмотрим 2n – полюсник, показанный на рисунке. Если среда, заполняющая 2n – полюсник, линейная и изотропная, то и уравнения Максвелла линейные, то есть выполняется принцип суперпозиции, и напряжение на входе р можно рассматривать как сумму «вкладов» соответствующих токов на входах 1, 2, …, р…, n и можно записать
Полное входное сопротивление в сечении волновода, подключенного к плечу р определяется как
Рис. Схема 2n – полюсника.
Рассматривая напряжения на всех n входах по очереди получим совместную систему уравнений из n линейных уравнений
……………………………………
Эту систему можно записать в матричной форме
или , где и - векторы столбцы, - матрица сопротивлений.
Аналогично можно получить и матрицу проводимостей
матрицы столбцы (векторы) и являются либо входными, либо выходными величинами. Матрицы , определяют те преобразования, которые осуществляются многополюсником над векторами.
Основные теоремы теории цепей.
Теорема Пойтинга.
Рассмотрим уравнение баланса энергии для двухполюсника, показанного на рис. , в комплексном виде, считая, что стенки двухполюсника выполнены из идеальных проводников, однако внутри устройства имеют место потери.
Рис. Двухполюсник с идеально проводящими стенками.
, то есть комплексная мощность, выходящая через сечение S1 из рассматриваемого двухполосника
Здесь направление вектора противоположно направлению тока (см. рис. ).
Значение , по этому можно записать
, откуда
Аналогично можно получить
Легко обобщить полученный результат для 2n – полюсника
Лемма Лоренца.
Если и представляют собой два различных решения уравнений Максвелла, удовлетворяющие граничным условиям внутри рассматриваемого соединения (либо действуют на одной и той же частоте два генератора СВЧ, либо рассматриваются два различных типа волн), то имеет место равенство (при условии изотропной среды, заполняющей устройство)
Интегрируя уравнение по объему устройства и применяя теорему Остроградского – Гаусса, получим
При двух решениях, соответствующих одному типу волны, т.е. если предполагается наличие двух генераторов СВЧ, так что
, где - комплексный множитель, то с учетом теоремы Пойтинга можно записать
Свойство взаимности (обратности).
Является частным случаем Ленны Лоренца и заключается в том, что для линейного многополюсника, заполненного изотропной средой, выполняются соотношения
Теорема Фостера.
Теорема Фостера позволяет анализировать сложные многополюсники и синтезировать их из простых элементов подобно току, как гармонический анализ дает возможность анализировать и синтезировать периодические волны сложной формы путем разложения их на простые гармонические волны.
Можно показать [ ] приложение 2, что
, где в случае потерь , а , а
;
По определению
с учетом последнего выражения
или , так как .
Если потери в двухполюснике отсутствуют, то является чисто реактивным сопротивлением, то есть - действительная величина.
Запишем уравнение в виде
Уважаемый посетитель!
Чтобы распечатать файл, скачайте его (в формате Word).
Ссылка на скачивание - внизу страницы.