Оценка нейтронных сечений для основных делящихся ядер в области энергии тепловых нейтронов, страница 5

При параметризации сечений в области энергий тепловых нейтронов в рам­ках формализма Брейта - Вигнера стала очевидной необходимость введения одного или двух параметров резонансов при отрицательной энергии (см. также [77, 91]). Никакой комбинацией параметров резонансов при положительной энергии не удается достичь хорошего описания нейтронных сечений в областях энергий ниже 0,1 и выше 0,5 эВ. Поэтому параметры введенных отрицательных уровней подгонялись таким образом, чтобы компенсировать различие между экспериментальными значениями сечений и значениями, полученными из пара­метров резонансов при положительной энергии (для 239Pu даже 30-й резонанс дает вклад порядка 10-28 м2 в сечение при энергии тепловых нейтронов). Оказалось, что для 239Pu нейтронные сечения в области энергий тепловых нейтронов могут быть рассчитаны с погрешностью 2 - 3% (stи sf) и 3 - 5%  (sn g), если участь вклад 30 уровней при положительной энергии и ввести два резо­нанса при отрицательной энергии.

В табл. 1.2 приведены параметры резонансов при отрицательной энергии и первого резонанса при положительной энергии. Параметры остальных резонансов даны в гл. 2. Сечение потенциального рассеяния оценено ниже и равно 10,35Î10-28 м2.

Таблица 1.2. Параметры резонансов при отрицательной энергии и первого резонанса при положительной энергии для описания сечений в области энергий тепловых нейтронов

Er, эВ

Гn,мэВ

Гg, мэВ

Гf, мэВ

J

- 1,80

0,8586

378,9400

2919,10

0

- 0,07

0,91356×10-3

3,9239

66,00

1

0,30

0,81482×10-1

37,0000

57,15

1

Расчет по параметрам дает следующие значения сечений при E = 0,0253эВ: sf = 744,0×10-28 м2; sn g = 267,5×10-28 м2; sn  = 7,4×10-28 м2; sa  =1011,5×10-28 м2, которые хорошо согласуются с данными [52]. Рассчитанные значения сечений согласуются с оцененными из эксперимента значениями в области энергий до 1 эВ в пределах погрешности эксперимента и с последними экспериментальными данными [54] по sf в области E<5 эВ (рис. 1.3) (в данные [54] по sa  не внесены поправки на примесь в мишени 240Pu и вольфрама), кроме sf и sa  в области энергий 0,7 - 1 эВ (различие равно 6 - 9%) и sf и sn g в области E = 0,08¸0,2 эВ (различие составляет 2 - 4%).

Для интерпретации измерений с нейтронами, подчиняющимися максвелловскому распределению или близкому к нему, представляет интерес знание g-факторов (факторов Весткотта)

являющихся мерой отклонения сечения от закона 1/υ (s2200 - сечение при υ = 2200 м/с). Рассчитанные нами для T = 293,6 К значения gf = 1,0546; gg = l,143; ga = 1,0781; gn = 0,9782 согласуются с данными других авторов [52, 54, 55, 77, 92, 93].

В табл. 1.3 приведены данные по температурной зависимости g-факторов, рассчитанные с помощью оцененных нами сечений. Следует отметить, что дан­ные по gf (T) несколько ниже результатов Вагеманса и Деройттера [92], но выше данных Весткотта [94] (расхождение около 4% при T = 1273,15 К) и лучше согласуются с первыми. Данные по ga (T) и gg (Т) лежат выше значе­ний [94] (различие 3% для ga, и 6% для gg  при Т = 1273,15 К).