При параметризации сечений в области энергий тепловых нейтронов в рамках формализма Брейта - Вигнера стала очевидной необходимость введения одного или двух параметров резонансов при отрицательной энергии (см. также [77, 91]). Никакой комбинацией параметров резонансов при положительной энергии не удается достичь хорошего описания нейтронных сечений в областях энергий ниже 0,1 и выше 0,5 эВ. Поэтому параметры введенных отрицательных уровней подгонялись таким образом, чтобы компенсировать различие между экспериментальными значениями сечений и значениями, полученными из параметров резонансов при положительной энергии (для 239Pu даже 30-й резонанс дает вклад порядка 10-28 м2 в сечение при энергии тепловых нейтронов). Оказалось, что для 239Pu нейтронные сечения в области энергий тепловых нейтронов могут быть рассчитаны с погрешностью 2 - 3% (stи sf) и 3 - 5% (sn g), если участь вклад 30 уровней при положительной энергии и ввести два резонанса при отрицательной энергии.
В табл. 1.2 приведены параметры резонансов при отрицательной энергии и первого резонанса при положительной энергии. Параметры остальных резонансов даны в гл. 2. Сечение потенциального рассеяния оценено ниже и равно 10,35Î10-28 м2.
Таблица 1.2. Параметры резонансов при отрицательной энергии и первого резонанса при положительной энергии для описания сечений в области энергий тепловых нейтронов |
||||
Er, эВ |
Гn,мэВ |
Гg, мэВ |
Гf, мэВ |
J |
- 1,80 |
0,8586 |
378,9400 |
2919,10 |
0 |
- 0,07 |
0,91356×10-3 |
3,9239 |
66,00 |
1 |
0,30 |
0,81482×10-1 |
37,0000 |
57,15 |
1 |
Расчет по параметрам дает следующие значения сечений при E = 0,0253эВ: sf = 744,0×10-28 м2; sn g = 267,5×10-28 м2; sn = 7,4×10-28 м2; sa =1011,5×10-28 м2, которые хорошо согласуются с данными [52]. Рассчитанные значения сечений согласуются с оцененными из эксперимента значениями в области энергий до 1 эВ в пределах погрешности эксперимента и с последними экспериментальными данными [54] по sf в области E<5 эВ (рис. 1.3) (в данные [54] по sa не внесены поправки на примесь в мишени 240Pu и вольфрама), кроме sf и sa в области энергий 0,7 - 1 эВ (различие равно 6 - 9%) и sf и sn g в области E = 0,08¸0,2 эВ (различие составляет 2 - 4%).
Для интерпретации измерений с нейтронами, подчиняющимися максвелловскому распределению или близкому к нему, представляет интерес знание g-факторов (факторов Весткотта)
являющихся мерой отклонения сечения от закона 1/υ (s2200 - сечение при υ = 2200 м/с). Рассчитанные нами для T = 293,6 К значения gf = 1,0546; gg = l,143; ga = 1,0781; gn = 0,9782 согласуются с данными других авторов [52, 54, 55, 77, 92, 93].
В табл. 1.3 приведены данные по температурной зависимости g-факторов, рассчитанные с помощью оцененных нами сечений. Следует отметить, что данные по gf (T) несколько ниже результатов Вагеманса и Деройттера [92], но выше данных Весткотта [94] (расхождение около 4% при T = 1273,15 К) и лучше согласуются с первыми. Данные по ga (T) и gg (Т) лежат выше значений [94] (различие 3% для ga, и 6% для gg при Т = 1273,15 К).
Уважаемый посетитель!
Чтобы распечатать файл, скачайте его (в формате Word).
Ссылка на скачивание - внизу страницы.