Оценка нейтронных сечений для основных делящихся ядер в области энергии тепловых нейтронов, страница 15

Сечение упругого рассеяния для ²⁴²Pu не измерялось. Однако в [117] изме­рена длина когерентного рассеяния а = (0,81 ± 0,01) 10^-12 см. Сечение рассеяния, определяемое как 4ла², равно (8,24 ± 0,21) 10^-28 м².

Данные по s_{n g},  которые можно извлечь из экспериментов по определению s_t Окампо и др. [151] и Янга и Ридера [152] при разумных значениях s_p, оказыва­ются гораздо выше данных по s_{n g},    полученных активационным методом [146 - 150]. Это различие, как показано в работе[155], обусловлено использованием окиси PuO₂ в виде порошка и наличием воды в мишени. Учет эффектов рассея­ния малыми частицами и наличия воды уменьшает s_t при E = 0,0253 эВ на 12,2×10^-28 м² [(6,3 ± 5,9) 10^-28 м²]. Это приводит в соответствие данные активационного анализа по s_{n g}, при E = 0,0253 эВ и данные по измерению пропускания.

Для проверки этого Янг и Симпсон [155] провели специальные измерения про­пускания с металлической мишенью, результаты которых превосходно совпали с данными [153], полученными с окисной мишенью и учетом указанных выше поправок. Таким образом, наиболее надежным значением s_t  для ²⁴²Pu при Е = 0,0253 эВ является значение Янга и Симпсона [155].

Сечения для ²⁴²Pu в области энергий тепловых нейтронов определяются па­раметрами первого резонанса, так как следующие два резонанса имеют малые нейтронные ширины Г_n, а четвертый резонанс лежит очень далеко. Поэтому для получения оцененных сечений в области энергий тепловых нейтронов использовались параметры первого резонанса, оцененные По данным [122, 151, 153, 156 157], значения s_{n g} при Е = 0,0253 эВ, значения s_t  при Е = 0,0253 эВ [155], зна­чение длины когерентного рассеяния [117] и данные работ [152, 155] по s_t,  в области энергий до 2 эВ

Параметры первого резонанса были выбраны так, чтобы наилучшим обра­зом описать эти данные при условии, что они не выходят за пределы погреш­ностей средневзвешенных значений параметров первого резонанса.

Расчет с использованием средневзвешенных значений параметров первого резонанса дает в общем согласие с экспериментом в пределах погрешности. Однако для его улучшения приведенная нейтронная ширина должна быть не­сколько больше, чем данные [151, 156], и соответствовать результатам[122] и большему из двух значений, приведенных в [153].

Сравнение с экспериментом по s_t  показывает хорошее согласие энергетиче­ской зависимости во всей области энергий, за исключением энергий ниже 0,005 эВ, где расхождение достигает 7%. Для компенсации этого расхождения оказалось необходимым ввести резонанс при отрицательной энергии.

В результате самосогласованной подгонки можно рекомендовать следующие параметры резонансов при отрицательной энергии и первого резонанса при поло­жительной энергии:

Е < 0:                                             Е > 0:

E_r = - 0,001 эВ,                             E_r = (2,66 ± 0,02) эВ;

Г⁰_n = - 0,002688 мэВ;                   Г⁰_n = (1,21 ± 0,04) мэВ;

Г_f = 0;Г_f = 0;

Г_g = 0,001085 мэВ;                       Г_g = (25,5 ± 0,8) мэВ

и следующие значения сечений при Е = 0,0253 эВ, рассчитанные по этим пара­метрам: s_{n g}  = (18,636 ± 1,0) 10^-28 м²; s_n = (8,247 ± 0,210) 10^-28 м²; s_p =10,50Î10^-28 м² (R = 0,91409×10^-12 см); s_f = 0,0007×10^-28 м²; s_t = (26,844 ± 1,0) 10^-28 м². Оцененные сечения рассчитаны по оцененным резонансным параметрам для нулевых температуры и энергетического разрешения и приведены в табл. 1.7.