Оценка нейтронных сечений для основных делящихся ядер в области энергии тепловых нейтронов, страница 11

Рекомендованные значения сечений в области энергий тепловых нейтронов приведены в табл. 1.5. Сравнение результатов нашей оценки при E = 0,0253 эВ с оценками Ифта и др. [128], Питтерли и др. [129], Лерито и др. [130], группы BNL-325 [131] показывает, что результаты последних оценок [130, 131] и нашей оценки по s_t и s_{n g}  при E = 0,0253 эВ различаются меньше чем на 2%. Наши значения, являющиеся результатом самосогласованной оценки, кажутся более надежными.

1.4. НЕЙТРОННЫЕ СЕЧЕНИЯ ДЛЯ ²⁴¹Pu

При оценке экспериментальные данные для ²⁴¹Pu в области энергий тепло­вых нейтронов были перенормированы к рекомендованным значениям констант при E = 0,0253 эВ [52]: s_t = (1389 ± 9) 10^-28 м² и (1390 ± 9) 10^-28 м²; s_s = (10,8 ± 26) 10^-28 м² и (12,0 ± 2,6) 10^-28 м² для образца из металла и для жидкого образца соответственно; s_a = (1378,0 ± 9,0) 10^-28 м²; s_f = (1015,0 ± 7,0) 10^-28 м²; s_{n g} = (362,0 ± 6,0) 10^-28 м²; a = 0,357 ± 0,007; h = 2,155 ± 0,010; = 2,924 ± 0,010; = 0,0157 ± 0,0015.

В области энергий тепловых нейтронов имеются следующие эксперименталь­ные данные по s_f для ²⁴¹Pu: [132] (E = 0,01¸0,5 эВ, метод времени пролета, «приписанная» погрешность 5%); [133] (E = 0,02¸100 эВ, метод времени про­лета, погрешность 4%); [134] (E= 0,0257¸0,874 эВ, метод кристаллического спектрометра, погрешность 3,5%); [135] (E = 0,009 эВ¸3 кэВ, метод времени пролета, погрешность 6,3% в области E = 0,01¸0,43 эВ и 10% в области E = 0,43¸1 эВ); [136] (E = 0,005¸1000 эВ, механический селектор, приписанная погрешность 7%); [137] (E = 0,00253¸0,00473 эВ, приписанная погрешность 5%), [138] (E = 0,006¸1 эВ, селектор медленных нейтронов, спектрометр с мо­нокристаллом и электронный ускоритель; эти данные совпадают со значениями, опубликованными в [70], и были использованы в оценке с погрешностью 8%); [139] (E = 0,016¸0,55 эВ, метод кристаллического спектрометра, погрешность 27%).

Выше были упомянуты данные 15 - 20-летней давности. Данные [135, 136, 138] имеют значительный разброс, данные [134, 137] характеризуются малым разбросом, и на их основе получены оцененные данные по s_f в рассматривае­мой области энергии. Оцененная кривая s_f была получена с помощью программы ПРЕДА [16], экспериментальные значения взяты с весами, обратными квадра­там погрешностей, указанных выше. Для расчета сечений в области энергий теп­ловых нейтронов с помощью формул резонансного анализа оказалось необходи­мым использовать два отрицательных уровня. Согласие оцененных данных, полу­ченных на основе экспериментальной информации и расчетных данных по s_f, находится в пределах 2% в области энергий 0,01 - 0,26 эВ, 8% на склоне ре­зонанса (0,26 - 0,50 эВ) и около 10% в области энергий выше 0,5 эВ.

Оцененные данные по s_f для ²⁴¹Pu в области энергий тепловых нейтронов приведены в табл. 1.6 Их погрешность равна 5% при E = 0,0001¸0,003 эВ, 3% - при E = 0,003¸0,26 эВ, от 4 до 10% в области более высоких энергии.

Имеются следующие экспериментальные данные по s_t в области энергий 10^–3 - 1 эВ: [140, 141] (E = 0,00051¸0,090 эВ, с кристаллическим спектромет­ром и быстрым прерывателем нейтронов, погрешность около 2%); [142] (E = 0,0105¸0,400 эВ, погрешность около 5%, неучтенная систематическая погреш­ность 8 - 10%); [143] (E = 0,0163¸0,460 эВ, с быстрым прерывателем, погреш­ность ± 3%; [144] (E = 0,025¸0,75 эВ, погрешность ± 3%); [145] (E = 0,7¸ 700 эВ, из-за того что не учтена примесь в образце ²⁴⁰Pu, имеющего сильный резонанс при E = 1,06 эВ, эти данные практически бесполезны для определения детального хода кривой в рассматриваемой области энергий).

Данные по s_t для ²⁴¹Pu также имеют более чем 10-летнюю давность. Ре­зультаты [142] обнаруживают существенный разброс и плохо описывают форму резонанса. Основой при получении оцененной кривой по s_f служили данные [141, 143, 144]. Эти данные согласуются друг с другом в пределах эксперимен­тальных погрешностей (± 3%). В тех же пределах согласуются эксперименталь­ные данные с расчетными в области энергий 0,007 - 0,3 эВ. При энергии выше 0,3 эВ экспериментальные значения имеют систематическую погрешность, кото­рая, очевидно, определяется неправильным учетом вклада от резонансов, свя­занных с примесью ²⁴⁰Pu в образце.