Расчет электрических цепей: Учебное пособие для студентов, изучающих дисциплины «Электротехника и электроника», «Общая электротехника», «Теоретическая электротехника», страница 3

3).  Режим короткого замыкания. Напряжение на участке равно нулю (Uкз=0),                    приемник шунтован очень малым сопротивлением R→0.

4).  Согласованный режим – когда пассивный элемент внешней цепи работает с максимальной мощностью при данном источнике.

Легко получить условия согласованного режима. Запишем уравнение электрического состояния простейшей цепи (рис. 1.1):

Е=U+R0I , где U=I·R.                          (1.17)

R – сопротивление внешней цепи,

R0 – сопротивление источника.

Умножим (1.17) на I :

EI = UI + R0I2,

или

P1=P2+P0,

где

Р1– мощность источника,

Р2 мощность передаваемая во внешнюю цепь,

Р0– мощность потерь внутреннего источника.

Р2=UI= RI2=R – имеет максимум,

когда величина: – максимальна т.е.:

,

или

(R0+R)2–2R(R0+R)=0,      R0+R–2R=0,         R=R0 .

Следовательно, внешняя цепь и источник работают в согласованном режиме при R=R0 .

Кпд в согласованном режиме равен:

η====0,5.

С цепями согласованного режима приходится иметь дело тогда, когда низкий кпд не имеет решающего значения из-за малой мощности цепи и когда вопрос максимальной мощности в нагрузке преобладает над соображениями экономического порядка.

1.4  Законы Кирхгофа

А. Первый закон Кирхгофа

Алгебраическая сумма токов в узле электрической цепи равна нулю:

.                                              (1.18)

Овал: пI1I2I3=0 , или  I1=I2+I2 – сумма токов, входящих в узел равна сумме токов, выходящих из узла (рис. 1.4.).

Первый закон Кирхгофа является частным случаем более общего закона сохранения энергии и выражает тот факт, что ни в одной точке цепи не происходит накопления электрических зарядов.

   Рис. 1.4

Б. Второй закон Кирхгофа

В любом замкнутом контуре алгебраическая сумма ЭДС равна алгебраической сумме падений напряжений:

.                                                 (1.19)

Это тоже частный случай закона сохранения энергии -  энергия, выработанная в источниках, полностью потребляется приемниками [2].

1.5  Закон Ома для активного участка цепи

Для определения напряжения Uили тока I на активном участке цепи, т.е. где имеются ЭДС, рассмотрим два возможных случая (рис. 1.5):

.

Любые точки, например аг, условно замыкаем

Rаг , тогда:

Iаг , но

IагRаг = Uаг,, причем

E > E.

 Рис. 1.5

Случай 1.

По II закону Кирхгофа имеем Е1=IR01 + Uаг; если  Uаг   известно, то:

I=  – генераторный режим.

Случай 2.

Е2 = Uбв IR02,  откуда:

Uбв = Е2 + IR02 , если Uбв известно, то

I=  - двигательный режим.

Уяснив суть закона, запишем  Uав  через  Е1,  и через  Е2:

Uав = Е1 – I(R01 + R2) = Е2 + I(R02 + R1).

Если Uав известно, то ток I находится:

I=                                     (1.20)

1.6  Потенциальная диаграмма

Она дает наглядное представление о распределении потенциалов в замкнутой цепи или в контуре сложной цепи.

По оси абсцисс от начала координат (заземленная точка) откладывается в порядке следования сопротивления участков в выбранном масштабе. По оси ординат – потенциалы отдельных точек цепи, которые затем соединяются прямыми линиями. Нулевой потенциал можно дать любой точке. Для построения диаграммы надо знать не условные, а действительные направления токов в ветвях контура, т.е. схема должны быть предварительно рассчитана в числах.

В контуре сложной цепи токи отдельных ветвей могут иметь разное направление, поэтому полезно запомнить следующее правило:

1)  при обходе контура по току φ плавно понижается, против тока  - плавно повышается;

     2) в местах расположения источников происходит скачок φ соответствующего знака.

Рассмотрим сказанное на примере (рис. 1.6 и 1.7):

Рис. 1.6                                              Рис. 1.7

E1 > E2,                           j0 = 0,

jа = jо + E1 = E1,jг = jв -IR02,

jб = jа -I×R01,jд = jг -E2,

jв = jб -IR1,                             jо = jд -IR2 = 0 .

1.7  Последовательное соединение сопротивления

Пусть имеется n последовательных соединений сопротивлений (рис. 1.8), входное напряжение цепи U, требуется определить ток в цепи I.

Задача легко решается введением понятия эквивалентного сопротивления RЭ. При эквивалентной замене группы сопротивлений одним или другой группой токи и напряжение в остальной части цепи, не подвергающейся преобразованию, остаются без изменения.