Ток в электролитах. Электролитическая диссоциация. Применение электролиза. Правило Ленца. Механические волны. Объяснение законов фотоэффекта

намагниченном сост круговые токи в теле ориентированы так, что их м.п. взаимноусиливаются и вокруг тела образ м.п.

В природе сущ-ют природные магниты(Fe3O4 – магн.железняк)

исскуств магн: сталь, после внесения внутрь катушки с током.

св-ва магн полюсов:

- любой магнит имеет 2 полюса

- полюса нельзя отделить друг от друга

- одноимённ отталк, разноимённ притягив

- полюса обладают наибольш магн силой

Гипотеза ампера.(по объяснению ферромаг.св-в). Объяснение ферромаг.св-в было найдено после того, как установили, что е^- кроме орбитального движения вокруг ядер, вращаются еще и вокруг своей оси, т.е. имеют собственный момент кол-ва движения, получивший название «спин». Маг.св-ва ферромагнетиков объясняются наличием нескомпенсированных спинов е^- у их атомов и эл.взаимодействием м/у атомами, возникающим при обмене валентными е^-. У ферромагнетиков в строение имеются домены.

14. Магнит.индукция полей токов различной формы. В маг.поле с индукцией В на проводник длиной L с током I, _┴ маг.полю, действует сила F_Amax=B_*I_*L. Отсюда B=F_Amax/IL Примем за F_Amax силу, с которой поле тока I₁ действует на отрезок длиной L второго ║ провода с током I₂. Тогда В должно означать индукцию поля В₁ первого тока I₁ в том месте, где находится второй ток  I₂.  В₁= F_Amax/ I₂L=μμ₀ I₁ I₂L/2πa I₂L= μμ₀ I₁/2πa

Заменим а на r получим формулу для вычисления маг.индукции прямолинейного тока:

В_пр= μμ₀I/2πr   Индукция маг.поля проводника с током произвольной формы в каждой точке пространства определяется геометр.сумой маг.полей, создаваемых отдельными участками этого проводника, и может быть вычислены теоретически. В_кр= μμ₀I/2r (виток с током), где r-радиус круг.тока. Маг.индукция поля внутри соленоида с током I, числом витков ω и длиной l, у которого длина намного больше его диаметра: В_сол= μμ₀Iω/l

Напряженность магн.поля. Величина В зависит от св-в среды, в которой создано маг.поле. Индукция хар-ет суммарное поле, созданной в к.-л. точке среды как токами, текущими в проводах эл.цепи, так и молекулярными токами этой среды. Для простоты расчета индукции(когда точки расположены в разных средах)вводится новая физич.величина Н,хар-ющая маг.поле в данной точке в зависимости только от макротоков. В=μμ_0*Н  H=B/μμ₀. Величину Н которая хар-ет маг.поле в к.-л. точке пространства,созданное макротоками в проводниках независимо от окр.среды, называют напряженность маг.поля в этой точке.В~Н. Напряженность маг.поля есть вектор, направление которого определяется по тем же правилам что и направление вектора В. Н маг.поля прямолин.тока: Н=I/2πr. Ед. напряженности можно получить из фор-лы [Н]=1А/[2π_*(½π)м] =1А/м   Н=1 Тл_*А²/Н=1Н_*А²/А_*м_*Н. В СИ за ед. напряжен- ности маг.поля принимается напряженность маг.поля, котораясоздается током в 1А, текущим по длинному прямолинейному проводнику, на расстоянии (½π) м от него

11.Линии маг.индукции – это наглядное представление маг.поля. Это такая линия,в каждой точке которой маленькие маг.стрелки располагаются по касательной.

Св-ва: 1.Ч/з каждую точку пространства проходит только одна линия индукции, поэтому линии индукции нигде не пересекаются друг с другом. 2.Линии индукции маг.поля замкнуты, т.е. не имеют ни начала ни конца и всегда охватывают проводник с током (вихрев.поле). 3.В олнородном маг.поле линии идут параллельно. 4.линии индукции м.п. считают направленными в ту сторону, в которую указывают сев.полюсы стелок(по направлению тока). 5.Густота линий определяет силу м.п.

15.Магнитные св-ва в-ва хар-ются его маг.проницаемостью μ=В/В₀ . Одни в-ва при своем намагничивании внеш.полем усиливают его, а другие ослабляют.  По маг.св-вам все в-ва можно разделить на 3 группы:

•Диамагнетики-в-ва, у которых маг.проницаемость <μ₀  (Cu, Bi, Ag, Au, инертные газы, ионы галогенов, ионы щелочных Ме, многие органич.соединения)

Диамаг.св-ва проявляются еще слабее, чем парамагнит.св-ва. Линии индукции выталкиваются из в-ва, они ослабюляют поле.Диамагнетик должен выталкив из внешнего м п, тк одноим полюсы отталкив-ся,поля ослабляют.(висмут=0,999824.М<1)

Парамагнетики-в-ва,у которых маг.проницаемость немного > μ₀ (Mn, Al,N) пармагнетики намагничиваются очень слабо. μ(Mn)-1,0038 μ(Al)=1,000023 μ(N)=1,000000013. Парамагнет.св-ва в-ва объясняют орбитальным движением е^- вокруг ядер атомов, создающим собственное маг.поле молекул. Внутри поле несколько слабее, чем снаружи. Линии индукции как бы вытесняются из тела.(M>1-усиливают поля.Mn=1,0038)

Незначительно усиливают маг.поле.

•Ферромагнетики-в-ва, у которых относительная маг.проницаемость во много раз > μ₀

(железо, сталь, чугун, никель, ко Оно может усиливать внешн.маг.поле  в тыс. раз. Эффект «втягивания» линий индукции внеш.поля в ферромагнетиках выражен очень сильно. Ферромагнетик состоит из множества самопроизвольно намагниченных областей ≈0,001мм, котрые стали называть доменами. К ферромагнетикам приналежат толко такие в-ва, которые состоят из доменов. Маг.св-ва ферромагнетиков объясняют наличием нескомпенсированных спинов е^- у их атомов и эл.взаимодействием м/у атомами, возникающим при обмене валент. е^-

Применение ферромагнетиков. Мягкие, остаточная намагниченность отсутствует (из мягкой стали