где – радиус
кривизны препятствия при rb<<b (см. рис. 7.5).
Величина , откуда получим окончательное
выражение
,
аналогично
.
(7.3.6)
Для удобства расчета выразим величины h1 иh2 через значения R, R1, H и b.
Имея координаты двух точек для прямых АС - (0, h1); (r1, z1), и СВ - (R, h2); (R-r2, z2), запишем уравнения их функций:
(7.3.7)
(7.3.8)
где r- расстояние от соответствующего конца трассы до точки, где определяется величина z. Учитывая, что эти прямые пересекаются в точке С, расположенной на расстоянии R1 от левого конца трассы, из (7.3.7) и (7.3.8) получим первое уравнение для определения величин h1 и h2 через известные из профиля трассы значения R, R1, H и b
. (7.3.9)
Второе уравнение получим из геометрических выражений (из подобия треугольников АВС и АFG) по профилю (см. рис. 7.5):
, (7.3.10)
где zc – высота точки С, которая может быть найдена из выражений (7.3.7) или (7.3.8) при соответствующих значения r=R1 (r=R-R1). В результате, второе уравнение можно записать в виде
. (7.3.11)
Решая полученную систему уравнений (7.3.9), (7.3.11) с учетом формул (7.2.3) и (7.3.5), определим окончательные выражения
(7.3.12)
. (7.3.13)
7.4. Учет влияния рефракции на множитель ослабления
До сих пор рассматривались выражения при условии, что g=0. В реальных же условиях градиент диэлектрической проницаемости отличен от нуля, что приводит к рефракции волны, которую можно учесть заменой истинного на эквивалентный радиус Земли (aЭ)
. (7.4.1)
![]() |
Радиус аппроксимирующей сферы препятствия b(g) приближенно можно выразить формулой
, (7.4.2)
который можно получить из выражения (7.4.1) при k=1 (используя вместо a значение b) и несложных геометрических соображений.
Значение высоты просвета H(g) при определенной величине g можно выразить через сумму (см. рис. 7.6):
, (7.4.3)
где H(0)- величина просвета при g=0, определяемая из профиля (см. рис. 7.5);
, получено на основании
формулы (7.4.1), как приращение высоты препятствия (zЭ(C) – zC);
- высота точки С (см. рис. 6) над препятствием при определенном значении g с учетом неравенств
и
, можно определить из
выражения
, (7.4.4)
где
;
, (7.4.5)
Заменяя в формулах (7.3.11) и (7.3.12) значения H на H(g) (7.4.3) и b на b(g) (7.4.2), получим уравнение, из решения которого определим величину просвета с учетом рефракции
(7.4.6)
После подстановки вместо Н
и b значений
H(g) и
b(g), определяемых формулами
(7.4.2) и (7.4.6) получим следуещее выражение для :
,
(7.4.6)
где
;
(7.4.7)
; (7.4.8)
;
(7.4.9)
; (7.4.10)
; (7.4.11)
; (7.4.12)
. (7.4.13)
С учетом формул (7.4.6), (7.4.10) - (7.4.13) выражение для относительного просвета можно записать в виде:
, (7.4.14)
где
.
(7.4.15)
На рис. 7.7, 7.8 показаны графики функций и
.
![]() |
При из
(7.4.14) и (7.4.15) величина относительного просвета приближенно определяется
выражением
.
(7.4.16)
На рис. 7.9 показаны зависимости V от p(g) при различных значениях параметра
в области
и коэффициента расходимости
D в области
в
предположении, что форма препятствия является выпуклой и гладкой.
Из анализа зависимости множителя ослабления
(см. рис. 7.9) следует, что при (трасса
соответствует идеально плоским поверхностям), для которых
, а при
–
трассам с клиновидным препятствием, когда имеет место переход к оптической дифракции
Френеля. Значение V в области тени
в
последнем случае оказывается значительно выше, чем для препятствий выпуклой
формы с большим радиусом кривизны, поэтому клиновидное препятствие на трассе
вызывает «эффект усиления препятствия».
Уважаемый посетитель!
Чтобы распечатать файл, скачайте его (в формате Word).
Ссылка на скачивание - внизу страницы.