Уравнения (3.1.13.)…(3.1.19.) хорошо выполняются лишь при условии, что давление окружающей среды, по крайней мере, на порядок ниже равновесного давления пара (pv<ps) и что лишь пренебрежимо малое количество испаряющихся атомов или молекул возвращается к поверхности испарения. Если вакуум недостаточный (pv ~ ps), испарившиеся молекулы будут сталкиваться с молекулами остаточного газа и возвращаться к поверхности испарения. При этом фактическая скорость испарения будет ниже расчетной.
Аналогично введению понятия коэффициента “самозагрязнения” Сs может быть введен также коэффициент “загрязнения” Сc, учитывающий суммарное загрязнение исследуемой поверхности частицами, испаряющимися с нее при их повторном возвращении, а также “чужеродными” частицами со стенок и других элементов установки:
(3.1.20.)
где С'm — коэффициент откачки поверхностью объекта других газов.
Отсюда новая продолжительность формирования монослоя в условиях суммарного загрязнения исследуемой поверхности при условии:
(3.1.21.)
Из рассмотрения уравнений (3.1.2), (3.1.3), (3.1.10), (3.1.20) следует, что коэффициенты, введенные в качестве критериев степени совершенства моделирования вакуумных условий космического пространства в лабораторных установках, взаимосвязаны.
Отметим, что если коэффициенты Z и Z0 имеют скорее общее значение при оценке степени совершенства моделирования вакуумных космических условий и могут использоваться в расчетах при конструировании установок, то коэффициенты Сs, Сc, τ*m, τ*mΣ более применимы для расчетов при изучении поверхностных явлений, когда учет только коэффициентов Z недостаточен. Однако экспериментальные способы измерений указанных коэффициентов Cs, Сс, τ*m, τ*mΣ в настоящее время разработаны еще недостаточно хорошо.
3.1.4. Направленный характер действия давления в вакуумной камере испытательной установки.
Как уже говорилось, основным способом откачки при космическом моделировании является внутренняя откачка, осуществляемая насосами поверхностного действия. Поэтому, если в установках, использующих внешнюю откачку, вакуумные условия практически близки к изотропным, то в условиях внутренней откачки вакуумные условия отличаются существенной анизотропией. Распределение скоростей молекул остаточного газа, в этом случае, внутри установок уже не подчиняется закону Максвелла, а давление не является скалярной величиной. При этом в установках имеются неравновесные молекулярные потоки от исследуемого объекта к стенкам установки и от стенок установки по направлению к объекту в таких установках интенсивность потоков молекул от объекта к откачивающей стенке на несколько порядков выше, чем интенсивность потоков молекул, летящих в направлении объекта. Соответственно, давление на стенки может существенно превышать давление на испытуемый объект.
В общем случае давления на стенки и на объект не равны между собой и определяются следующим образом:
(3.1.22.)
(3.1.23.)
где S- скорость откачки газа из установки; pс – давление на стенку; pm - давление на испытуемый объект; qс – суммарная газовая нагрузка (натекание), создаваемая установкой; qm - газоотделение объекта; Fm и Fс – площади поверхности объекта и внутренней стороны камеры соответственно; а - вероятность захвата молекулы стенкой; b - вероятность возврата молекулы, отраженной от стенки установки, на объект.
Из формулы (3.1.23.) следует, что только давление на стенки выражается обычной формулой типа . Если qm >> qc, то давление на объект будет равно
(3.1.24.), где ps – давление насыщенных паров материала поверхности объекта при температуре его поверхности Ts.
В случае газовой нагрузки в виде водяного пара вакуумный манометр, ориентированный на стенку, охлаждаемую жидким азотом, будет показывать давление на два порядка более низкое, чем манометр, ориентированный на объект испытаний.
Уважаемый посетитель!
Чтобы распечатать файл, скачайте его (в формате Word).
Ссылка на скачивание - внизу страницы.