Лекция 2
Взаимодействие тяжелых заряженных частиц с веществом
В общем случае потери энергии тяжелых заряженных частиц в веществе обусловлены следующим причинами:
1. Упругие соударения с ядрами атомов.
2. Неупругие соударения со связанными электронами (ионизация и возбуждение атомов мишени)
3. Неупругие соударения с ядрами (возбуждение ядер, ядерные реакции).
4. Упругие соударения со слабо связанными и свободными электронами.
5. Черенковское излучение ().
Мы будем рассматривать также (более медленные процессы после столкновений):
6. Возбуждение фононов (колебаний решетки).
7. Возбуждение нелинейных колебаний – уединенных волн (солитонов).
При расчете потерь энергии считают, что неупругие соударения с ядрами (п. 3) и упругие соударения с электронами (п. 4) не играют существенной роли. Т.к. сечение ядерных взаимодействий гораздо меньше электромагнитных (сечения относятся как размеры атомов и размеры ядер
Sa ~ (10–10)2 м2 = 10–20 м2
Sn ~ (10–12)2 м2 = 10–22 м2
Потери на упругие столкновения с электронами (п. 4) просто малы.
Черенковское излучение также мало (п. 5).
П. 6 и п. 7 – более медленные процессы.
Остаются два наиболее важных процесса:
1. Упругое соударение с ядрами (атомами).
2. Неупругое взаимодействие со связанными электронами.
В настоящее время известно, что в зависимости от соотношения зарядов и масс налетающих ионов и атомов, матрицы и энергии налетающих ионов, могут преобладать электронные (2) либо ядерные (1) потери.
Таблица
Мишень Ион |
E1,кэВ |
Е2, кэВ |
Е3, кэВ |
||||||
Si |
Ge |
Sn |
Si |
Ge |
Sn |
Si |
Ge |
Sn |
|
B |
3 |
7 |
12 |
17 |
13 |
10 |
3·103 |
||
P |
17 |
29 |
45 |
140 |
140 |
130 |
3·104 |
||
As |
73 |
103 |
140 |
800 |
800 |
800 |
2·105 |
||
Sb |
180 |
230 |
290 |
– |
– |
– |
6·105 |
||
Bi |
530 |
600 |
700 |
600 |
600 |
600 |
2·106 |
Для тяжелых ионов все энергии слабо зависят от сорта мишени.
1. Первичные процессы
(Первично выбитые атомы нам важны, т.к. это они – источники первичных деформаций, и они сами – тяжелые заряженные частицы).
При рассмотрении столкновений, потерь энергии мы будем регулярной структурой кристалла пренебрегать.
Если энергия налетающей частицы достаточно велика, то она может выбить атом мишени из его устойчивого положения в решетке. При этом образуется пара Френкеля (вакансия и междоузлие или межузельный атом.
Образование пары Френкеля – изначальный первичный процесс.
Как бомбардирующая частица, так и выбитый атом могут еще создавать дефекты, т.к. возможен каскад атомных столкновений (соударений).
В теории прохождения излучения через вещество обычно интересуются импульсом рассеянной частицы. Нас будет интересовать импульс отдачи. Надо рассчитать потери энергии, пробеги частиц, распределение частиц и дефектов.
Как правило, в области энергий, которая нас будет интересовать с точки зрения эффектов создания дефектов Е < 107 эВ
Нерелятивистская механика υ << е.
Уважаемый посетитель!
Чтобы распечатать файл, скачайте его (в формате Word).
Ссылка на скачивание - внизу страницы.