Взаимодействие тяжелых заряженных частиц с веществом

Страницы работы

Содержание работы

Лекция 2

Взаимодействие тяжелых заряженных частиц с веществом

В общем случае потери энергии тяжелых заряженных частиц в веществе обусловлены следующим  причинами:

1.  Упругие соударения с ядрами атомов.

2.  Неупругие соударения со связанными электронами (ионизация и возбуждение атомов мишени)

3.  Неупругие соударения с ядрами (возбуждение ядер, ядерные реакции).

4.  Упругие соударения со слабо связанными и свободными электронами.

5.  Черенковское излучение ().

Мы будем рассматривать также (более медленные процессы после столкновений):

6.  Возбуждение фононов (колебаний  решетки).

7.  Возбуждение нелинейных колебаний – уединенных волн (солитонов).

При расчете потерь энергии считают, что неупругие соударения с ядрами (п. 3) и упругие соударения с электронами (п. 4) не играют существенной роли. Т.к.  сечение ядерных взаимодействий гораздо меньше электромагнитных (сечения относятся как размеры атомов и размеры ядер

Sa ~ (10–10)2 м2 = 10–20 м2

Sn ~ (10–12)2 м2 = 10–22 м2

Потери на упругие столкновения с электронами (п. 4) просто малы.

Черенковское излучение также мало (п. 5).

П. 6 и п. 7 – более медленные процессы.

Остаются два наиболее важных процесса:

1.  Упругое соударение с ядрами (атомами).

2.  Неупругое взаимодействие со связанными электронами.

В настоящее время известно, что в зависимости от соотношения зарядов и масс налетающих ионов и атомов, матрицы и энергии налетающих ионов, могут преобладать электронные (2) либо ядерные (1) потери.

Таблица

Мишень

Ион

E1,кэВ

Е2, кэВ

Е3, кэВ

Si

Ge

Sn

Si

Ge

Sn

Si

Ge

Sn

B

3

7

12

17

13

10

3·103

P

17

29

45

140

140

130

3·104

As

73

103

140

800

800

800

2·105

Sb

180

230

290

6·105

Bi

530

600

700

600

600

600

2·106

Для тяжелых ионов все энергии слабо зависят от сорта мишени.

Упругие соударения с ядрами (атомами) мишени и потери энергии

1.  Первичные процессы

(Первично выбитые атомы нам важны, т.к. это они – источники первичных деформаций, и они сами – тяжелые заряженные частицы).

При рассмотрении столкновений, потерь энергии мы будем регулярной структурой кристалла пренебрегать.

Если энергия налетающей частицы достаточно велика, то она может выбить атом мишени из его устойчивого положения в решетке. При этом образуется пара Френкеля (вакансия и междоузлие или межузельный атом.

Образование пары Френкеля – изначальный первичный процесс.

Как бомбардирующая частица, так и выбитый атом могут еще создавать дефекты, т.к. возможен каскад атомных столкновений (соударений).

В теории прохождения излучения через вещество обычно интересуются импульсом рассеянной частицы. Нас будет интересовать импульс отдачи. Надо рассчитать потери энергии, пробеги частиц, распределение частиц и дефектов.

Как правило, в области энергий, которая нас будет интересовать с точки зрения эффектов создания дефектов Е < 107 эВ

Нерелятивистская механика υ << е.

Похожие материалы

Информация о работе