В условиях термодинамического равновесия уровни заселяются в соответствии с распределением Больцмана:
, (1.3)
где и
– число атомов с энергией Е0
и
– соответственно;
k – постоянная Больцмана.
Таким образом, на более высоких энергетических
уровнях ( >
Е0), концентрация атомов ниже (
<
).
В результате волна теряет энергии больше, чем приобретает, и имеет место
поглощение света, согласно (1.1).
Для получения оптического усиления () требуется осуществить инверсию в заселенностях
уровней, когда
. При этом вынужденные переходы
Е2 ® Е1
поставляют в световую волну больше энергии, чем теряется в результате переходов
Е1 ® Е2,
и световая волна усиливается. Среда с инверсной заселенностью, способная усиливать
излучение, называется активной или средой с отрицательной температурой.
Последнее определение связано с тем, что распределение по данной паре уровней
энергии в таких неравновесных системах можно описать функцией распределения
Больцмана (1.3), справедливой для равновесной системы, если формально считать
температуру отрицательной. Отрицательная температура физического смысла не
имеет, а является удобной математической величиной, характеризующей
неравновесность системы.
Состояние с инверсной населенностью является неравновесным, и для его создания требуются затраты энергии в том или ином виде, которые осуществляются системой накачки из внешнего источника. Методы накачки вещества с целью получения в нем инверсной населенности весьма разнообразны (оптическая накачка, электрический разряд, газодинамические методы, химические реакции и др.)
Инверсная населенность не может быть получена,
если в процессе накачки и генерации принимают участие только два энергетических
уровня. В этом случае после достижения равенства населенностей коэффициент поглощения
окажется равным нулю, а вещество
станет прозрачным. Обычно используются трех- и четырех- уровневые системы
расположения уровней атомов (рисунок 1.3).
Рисунок 1.3 – Трех-уровневая схема расположения уровней атомов
В этом случае различные энергетические состояния
имеют разное время жизни: время жизни в возбужденном состоянии Е3
обычно с, время жизни в так называемом
метастабильном состоянии Е2 – больше. В результате после
накачки квантом энергии
уровень энергии Е3
быстро опустошается за счет перехода Е3 ® Е2. Большое время жизни в
состоянии Е2 способствует накоплению в нем атомов и созданию
инверсной населенности. Генерация в этом случае имеет место на переходе Е2
– Е1 =
. Однако инверсная
населенность является необходимым, но не недостаточным условием усиления.
Излучение усиливается, если индуцированное излучение с избытком компенсирует
все добавочные потери электромагнитной энергии в веществе. Для этого, согласно
закону (1.2), необходима достаточно большая величина пути
, которое излучение проходит в
активной среде (
»5 м). Усилитель такой длины осуществить трудно, поэтому при
создании квантового генератора был использован принцип обратной связи. С этой
целью вещество помещается внутри открытого резонатора (рисунок 1.1),
образованного двумя параллельными зеркалами М1 и М2,
отстоящими друг от друга на расстоянии
.
В наиболее благоприятных условиях находится волна, распространяющаяся вдоль оси
резонатора. Эта волна дойдет до одного из зеркал, отразится от него и пойдет в
обратном направлении, продолжая усиливаться и т.д. с каждым ходом волна
усиливается все больше, пока плотность энергии в волне не достигнет некоторого
предельного значения, когда выделяемая в результате вынужденных переходов
энергия сравняется с энергией, затрачиваемой на возбуждение атомов. В
результате в резонаторе устанавливается стоячая волна, а сквозь полупрозрачное
зеркало наружу выходит поток когерентного излучения. При спонтанных переходах
кванта излучаются равновероятно во всех направлениях. Под действием накачки
заселенность возбужденных уровней увеличивается, поэтому растет по сравнению с
равновесным и фон спонтанного излучения. Те кванты, которые распространяются в
телесном угле вблизи оси резонатора, выполняют роль индуцирующего излучения,
приводящего к генерации, так как они вызывают вынужденные переходы и являются
родоначальниками размножения фотонов. Резонатор «выбирает» из всех излученных
фотонов только те, которые имеют определенные частоты и направление
распространения. Устойчивому усилению в резонаторах подлежит излучение таких
длин волн, которые являются собственными колебаниями резонатора. Изменением
положения зеркал М1 и М2 достигается
настройка резонатора на определенную длину волны.
Уважаемый посетитель!
Чтобы распечатать файл, скачайте его (в формате Word).
Ссылка на скачивание - внизу страницы.