Краткие теоретические сведения к лабораторной работе "Параболические антенны"

Страницы работы

Содержание работы

Министерство образования Российской Федерации

Красноярский государственный технический университет

кафедра:

Лабораторная работа №2

Параболические антенны.

выполнил: студент гр. Р59-4

Махалин М.В.

проверил:   

Тузиков

Красноярск 2002 г.

1.  краткие теоретические сведения.

1.1   назначение параболических антенн.

Зеркальные антенны, к которым принадлежат и параболические, наиболее распространенный в настоящее время тип однонаправленных антенн УКВ. В этих антеннах формирование ДН происходит за счет отражения электромагнитных волн слабонаправленного первичного источника (облучателя) от металлического зеркала той или иной формы (рис 1). Обычно в зеркальных антеннах осуществляется преобразование широкой ДН облучателя в узкую ДН антенны.


рис 1.

Параболические зеркала трансформируют сферическую или цилиндрическую волну облучателя в плоскую. В первом случае имеем параболоид вращения и точечный облучатель – источник цилиндрической волны. Во втором случае имеем параболический цилиндр и линейный облучатель – источник цилиндрической волны.

1.2 Основные характеристики.

1.2.1Диаграмма направленности, элементы расчета ДН.

параболоид вращения:

   Предназначен для формирования ДН игольчатого типа. Поверхность параболоида вращения образуется путем вращения вокруг  фокальной оси (оси z) параболы.

При определении поля излучения антенны в дальней зоне и ее ДН, учитывается только составляющая поля в раскрыве – Ex, так как поле излучения поперечной поляризации в главных плоскостях отсутствует. Поэтому раскрыв можно рассматривать как систему идентичных одинаково ориентированных излучателей Гюйгенса. соответственно поле антенны в дальней зоне будет:

E(p)=Eo(p)fсист(θ,φ)

где Eo(p) – поле центрального единичного излучателя Гюйгенса, fсист(θ,φ) – множитель системы, который находится из амплитудного распределения поля- А(ρ,α).


в общем случае амплитудное распределение получается сложным с не разделяющимися переменными. При осесимметричной ДН облучателя амплитудное распределение не зависит от α. Множитель системы тогда определяется выражением:

преобразовывая данное выражение можно рассчитать множитель системы параболоида вращения с облучателем имеющим произвольную осесимметричную ДН. Можно использовать и другой, приближенный метод расчета  fсист(θ,φ). Найденное амплитудное распределение                            аппроксимируется одним из

стандартных распределений А(ρ), для которых множитель системы заранее рассчитан.

Если ДН облучателя не является осесимметричной, то расчеты существенно усложняются. Для параболоида вращения с облучателем  в виде диполя с плоским экраном расчет был выполнен А. З. Фрадиным. ДН выбранного облучателя в главных плоскостях имеет вид:

FH0(ψ)=cos(ψ) в H – плоскости

FE0(ψ)=cos2(ψ) в E - плоскости

Для выбранного облучателя определялось значение поля в раскрыве зеркала, а затем рассчитывались ДН антенны в двух главных плоскостях (рис 2). В результате были получены довольно сложные формулы в виде рядов по Λ – функциям.

рис 2. ДН параболоида вращения.

Рассматривая эти графики можно сделать следующие выводы:

-  диаграмма направленности антенны в плоскости H уже, а уровень боковых лепестков выше, чем в плоскости Е. Это объясняется тем, что ДН облучателя в плоскости Н шире, и следовательно амплитудное распределение в раскрыве этой в этой плоскости ближе к равномерному;

-  при уменьшении фокусного расстояния ДН антенны расширяется, уровень боковых лепестков снижается. Причиной этому служит более резкое спадание амплитудного распределения поля к краям раскрыва при росте величины ρ0/R.

Параболический цилиндр (рис 3):


   Используется в тех случаях, когда необходимо создать веерную ДН с резко различной шириной ДН в главных плоскостях, а также при необходимости осуществить сканирование луча в одной плоскости в достаточно широком секторе. Антенна состоит из зеркала в виде параболического цилиндра и линейного облучателя с длиной, равной длине образующего зеркала. Зеркало может быть симметричным и несимметричным. Чаще используются несимметричные зеркала, позволяющие устранить влияние отраженной волны на облучатель и теневой эффект облучателя.

рис 3.

Следует заметить, что изменяя длину образующей L2, можно изменять ДН антенны в плоскости образующей, сохраняя неизменной ДН в области профиля зеркала. Аналогично изменяя лишь размер L1 или фокусное расстояние f, можно изменять лишь ДН в плоскости профиля зеркала. Возможность независимого управления ДН в главных плоскостях является ценным свойством параболического цилиндра.

1.2.2 Коэффициент усиления.

Так как для большинства антенн УКВ диапазона величина η≈1 то значение G мало отличается от D, поэтому вместо КУ можно рассматривать КНД антенны.

КНД рассчитывается по обычной методике исходя из общего определения – формулы:                  где Е(0) – амплитуда поля в главном направлении

Е(0)=Ео(0) fсист(0) находя множитель системы, а также амплитуду поля изотропной антенны Ео и подставляя эти значения в формулу для КНД получим выражение:


1.2.3  Рабочий диапазон частот антенны.

1.2.4. Шумовая температура.

2.  выполнение работы.

рабочая частота – 9.4,  все изменения положения облучателя – в сантиметрах.


по вертикали – 4.5 вверх, по горизонтали - 0

по вертикали 2.5 вверх, по горизонтали - 0



по вертикали – 1 вниз, по горизонтали - 0


по вертикали – 0, по горизонтали – 2 влево



по вертикали – 0, по горизонтали – 2 вправо

Похожие материалы

Информация о работе