Величина фазового сдвига. Эквивалентные параметры щелей в волноводе

Величина фазового сдвига | определяется расстоянием между ще лями d, характером расположения их на стенках волновода и дли ной  волны  в  волноводе  ^₈. В   общем   случае

Для продольных щелей, расположенных в шахматном порядке на широкой стенке волновода   (рис.  15.7,в), наклонных щелей на узкой стенке (рис. 15.7,г) «ли при возбуждении щелей реактивны ми штырями, размещенными с разных сторон щелей   (рис.   15.9). величина v= I.Для поперечных щелей на широкой стенке волновода (>рис. 15.7,а) или продольных щелей на узкой стенке вол поводи (рис. 15.7,6) величина v = 0.

ДН волноводно-щелевой антенны в плоскости, перпендикулярной оси волновода, определяется ДН одиночной щели в этой плоскости На рис. ^l 5.10 приведены такие ДН для случаев продольной и по перечной щелей, прорезанных на широкой стенке прямоугольного волновода.

ДН продольнойщелиДН поперечной щели

Рис. 15.10

Эквивалентные параметры щелей в волноводе. Прорезанная л стенке волновода щель излучает не только во внешнее простран ство. Она «злучает также и внутрь волновода, возбуждая две волны: идущую от генератора и в сторону генератора. Первая из них, складываясь с падающей, образует проходящую волну, а вторая

является отраженной от щели. Таким образом,  мощность падаю-щей со стороны генератора волны равна сумме  мощностей   прошедшей за щель волны, отраженной волны и мощности излучения, Если воспользоваться аналогией между волноводом и длинной линией, то следует отметить, что такая же   картина   распределения • мощностей получается и в длинной линии, если в некотором сече-нии ее подключить сосредоточенное сопротивление и считать, что

мощность потерь в этом сопротивлении равна мощности излучения щели. В общем случае щель следует заменить четырехполюсником, однако в   некоторых   случаях   щель   оказывается   эквивалентной двухполюснику в виде сосредоточенного сопротивления   (проводимости).

Рассмотрим, например, поперечную щель в широкой стенке вол-новода  (рис. 15.11,а). Эта щель возбуждается продольной состав-ляющей тока.  В  длинной линии  продольный ток проходит через последовательно  включенное  сопротивление.  Поэтому  поперечная щель эквивалентна сопротивлению, включенному в линию последовательно (рис.  15.11,6).

Рис. 15.12

Аналогичным образом заключаем, что щели, возбуждаемые поперечной составляющей тока, можно заменить сосредоточенной проводимостью, включенной в эквивалентную линию параллельно. Это характерно для продольной щели в широкой стенке волновода (рис. 15.12), а также наклонной и продольной щели в узкой стенке волновода.

Рис. 15.11

Если щель возбуждается и продольным и поперечным током, то она эквивалентна четырехполюснику.

Для резонансных щелей величины эквивалентных сопротивлений (проводимостей), нормированных к волновому сопротивлению (проводимости) волновода, определяются следующими формулами: